Скорость - распространение - возмущение
Cтраница 2
Значит, скорость распространения возмущения зависит, вообще говоря, от величины деформации. [16]
Для определения скорости распространения возмущений необходимо знать про фили скоростей и энтальпии в пограничном слое. [17]
Групповая скорость определяет скорость распространения данного возмущения. [18]
Аналогичные температурные зависимости скоростей распространения возмущений и времен релаксации были экспериментально зарегистрированы для жидких кристаллов 5СВ ( пентил-циано-буфенил) и РСН-5 ( пентил-фенил-циклогексан) с температурами фазовых переходов не-матик-изотопная жидкость, 35 и 45 С соответственно. [19]
 |
Схема разбиения расчетной области на ячейки для различных численных методов. [20] |
Это обусловлено ограничением скорости распространения возмущений в среде и отражает тот факт, что возмущение от одного узла сетки не должны доходить до другого за время At. [21]
Величина а является скоростью распространения возмущений. [22]
Последнее выражение представляет собой скорость распространения возмущений ( в данном случае-ударной волны) при неупругих стенках трубопровода. Она равна скорости звука с0 в жидкости, занимающей неограниченно большой объем. [23]
В результате за счет нестационарности скорость распространения возмущений падает, а линейный коэффициент затухания увеличивается. Вклад каждой отдельной нестационарной составляющей межфазового обмена импульсом и теплом и их влияние на вид дисперсионных зависимостей показаны на рис. 4.2.2. Видно, что доминируют скоростные нестационарные эффекты, влияние которых начинает сказываться при частотах QIJ. Влияние тепловых эффектов проявляется в значительно меньшей степени и лишь при более высоких частотах. [24]
Эта же скорость представляет собой скорость распространения возмущений по рукаву и в соответствии с полученными в первом разделе результатами может быть принята за приближенное значение критической скорости шины. [25]
Это позволит утверждать, что скорость распространения возмущений в каждом сечении равна местной скорости звука. Таким образом, распространение возмущений, создаваемых поршнем, можно рассматривать как совокупность непрерывно следующих друг за другом звуковых волн, причем каждая последующая волна перемещается по газу, возмущенному предыдущими волнами. Но в рассматриваемом адиабатическом и изэнтропическом движении сжатие газа сопровождается его подогреванием, а скорость распространения возмущений возрастает с температурой. Отсюда заключим, что каждая последующая волна будет перемещаться относительно невозмущенного газа несколько быстрее, чем предыдущая. [26]
В результате за счет нестационарности скорость распространения возмущений падает, а линейный коэффициент затухания увеличивается. Влияние тепловых эффектов проявляется в значительно меньшей степени и лишь при более высоких частотах. [28]
В то же время измерения скорости распространения возмущений в однородном двухфазном потоке [40] свидетельствуют о том, что за время распространения возмущения фазовый переход произойти не успевает. [29]
В [16] получены условия конечности скорости распространения возмущений для дифференциальных уравнений рассматриваемого типа; кроме того, давно выделен класс выпуклых изотерм, для которых существует конечный фронт адсорбционного возмущения. Так, было показано, что наличие или отсутствие фронта обусловливается поведением функции f ( c) в окрестности точки с 0 независимо от поведения f ( c) вне этой окрестности. [30]
Страницы: 1 2 3 4