Скорость - распространение - малое возмущение
Cтраница 3
 |
Сравнения расчетнйх и экспериментальных расходов паровоз-духоводяной смеси. [31] |
Кроме того, предложенная зависимость может быть использована для определения скорости распространения малых возмущений в однородной двухфазной смеси с помощью обычной формулы механики сплошной среды. [32]
Аналогично случаю идеального газа мы можем и здесь ввести скорость звука как скорость распространения малого возмущения. [33]
Это означает, что под скоростью звука в сжимаемой жидкости мы можем подразумевать скорость распространения малых возмущений. [34]
Коэффициент с2 в уравнении (6.1.62), равный единице в уравнении (6.1.61), определяется скоростью распространения малых возмущений с. [35]
При рассмотрении движения газа с достаточно большими скоростями ( этот раздел механики газа называется газовой динамикой) целесообразно ввести скорость распространения малых возмущений, называемую чаще скоростью звука. [36]
Для одномерного нестационарного движения можно ввести характеристики как линии в плоскости xt, угловой коэффициент которых dx / dt равен скорости распространения малых возмущений относительно неподвижной системы координат. [37]
Для одномерного нестационарного движения можно ввести характеристики как линии в плоскости х, t, угловой коэффициент которых dx / dt равен скорости распространения малых возмущений относительно неподвижной системы координат. [38]
По аналогии с однофазным потоком величина ат может быть названа скоростью звука в двухфазной смеси, если считать, что скорость звука - скорость распространения малых возмущений в потоке. [39]
Для выяснения особенностей движения газа очень важно сравнить скорость его движения с характерной для данного газа и зависящей от его термодинамического состояния величиной - скоростью распространения малых возмущений ( например, малых сжатий) по газу или, что все равно, скоростью распространения звука. [40]
Величина а, являющаяся скоростью распространения звука, играет при изучении газовых потоков исключительно большую роль, так как соотношение между скоростью течения и скоростью распространения малых возмущений позволяет судить о влиянии сжимаемости газа. [41]
Для выяснения особенностей движения газа очень важно сравнить скорость его движения с характерной для данного газа и зависящей от его термодинамического состояния величиной - скоростью распространения малых возмущений ( например, малых сжатий) по газу или, что все равно, скоростью распространения звука. [42]
Течения в рамках уравнений мелкой воды характеризуются значениями числа Фруда Fr, которое определяется как Fr v / c, где v - скорость потока жидкости, с / gh - скорость распространения малых возмущений, h - глубина жидкости, a g - ускорение свободного падения. Описанные ниже численные методы позволяют адекватно описывать разрывы и при этом сохраняют в их окрестности монотонность профилей сеточных величин. Но в этом случае их использование может стать неэффективным из-за чрезмерного ограничения на шаг по времени из условия устойчивости Куранта-Фридрихса - Леви. [43]
С точки зрения динамики газа, рассматриваемого как сплошная среда, характерным, критическим для процессов движения газа является не значение числа М, при котором выравниваются энергии направленного и хаотического движений, а значение М 1, соответствующее равенству скорости частиц газа скорости распространения малых возмущений в той же точке газа. Это математическое различие отражает физические особенности двух основных режимов течения газа. [44]
В температурном интервале, где скорость распространения малых возмущений w ( T) монотонно убывает с ростом температуры, возможно образование ударной волны ( УВ) охлаждения, а при dw / dTQ могут появляться УВ нагрева. Рассмотрим процессы, в которых знак производной dw / dT один и тот же по обе стороны разрыва. В этом случае условие устойчивости УВ представляется неравенствами wlN2wj, где v / - XIcf, N - скорость распространения сильного разрыва; звездочкой отмечены параметры фона, по которому распространяется УВ, индексом j - значения функций за фронтом разрыва. [45]
Страницы: 1 2 3 4