Скорость - распространение - фронт - волна
Cтраница 1
Скорость распространения фронта волны конечна, так как самоиндукция линии не равна точно нулю. [1]
Совершенно очевидно, что скорость распространения фронта волны будет значительно меньше скорости света. Чем больше длина витка спирали и чем ближе витки друг к другу ( малый шаг намотки), тем меньше скорость распространения фронта волны вдоль оси спирали. [2]
Это уравнение называется уравнением Френеля; оно выражает скорость распространения фронта волны через значения направляющих косинусов волновой. В общем случае для любого определенного направления нормали существует два различных значения скорости распространения. [3]
С физической стороны производная dl / dt является скоростью распространения фронта волны. [4]
 |
Влияние угла возвышения ( угла паде ния на преломление радиоволн в ионосфере.| Возникновение замираний из-за интерференции пространственных волн. [5] |
При данной частоте / увеличение концентрации электронов в данном слое ионосферы приводит к увеличению скорости распространения фронта волны. [6]
 |
Поведение фазовых траекторий, задаваемых уравнением, при с С0 ( а, с с0 ( б и с са ( в. [7] |
Как уже отмечалось, при выполнении условия А 0 ( см. ( 19)) скорость распространения фронта волны переключения обращается в нуль, т.е. граница раздела между областями с двумя различными стационарными состояниями покоится. Естественно ожидать, что при малых А скорость смещения границы раздела с также невелика. [8]
D в потенциальном поле U ( u) при наличии вязкого трения, пропорционального скорости частицы и, причем параметр с, т.е. скорость распространения фронта волны, играет в ( 18) роль динамической вязкости. [9]
Для волн с меньшими длинами или с более высокими частотами v - - ( Си / р) 1 /, что соответствует, как уже отмечалось, скорости распространения фронта волны в изотропном материале. [10]
Таким образом, характер распространения волны по стержню при наличии сухого трения существенно зависит от предварительного смещения: если силы трения в начальный момент достигают экстремального значения и направление их действия противоположно скорости конца стержня, то фронт волны распространяется неограниченно с постоянной скоростью, как и по стержню без трения; во всех других случаях путь и скорость распространения фронта волны зависят от ускорения и характера распределения предварительного смещения по длине стержня. [11]
Передний фронт волны в заданный момент t представляет собою поверхность, отделяющую точки, которые еще не начали колебаться, от точек, которые уже колеблются. Постоянная а является, как мы видим, скоростью распространения фронта волны. [12]
Если для любого п все решения п уравнения (1.65) вещественны, то рассматриваемая система уравнений относится к гиперболическому типу. При этом вектор nm является нормалью к характеристическим поверхностям, а величина отношения n / n дает максимальное значение скорости распространения фронта волны. [13]
Совершенно очевидно, что скорость распространения фронта волны будет значительно меньше скорости света. Чем больше длина витка спирали и чем ближе витки друг к другу ( малый шаг намотки), тем меньше скорость распространения фронта волны вдоль оси спирали. [14]
Во всех выше рассмотренных случаях изменение скорости движения разделителя происходит мгновенно. При этом на месте столкновения возникает ударное давление, равное по величине рс ( ир-даср), где р - плотность перекачиваемой жидкости; с - скорость распространения фронта волны в потоке; ыр - скорость движения разделителя после удара; шср - средняя скорость потока до удара. [15]
Страницы: 1 2