Cтраница 2
Величина фазовой скорости может не совпадать со скоростью распространения энергии волны. [16]
Таким образом, в случае плоской синусоидальной волны скорость распространения энергии совпадает с фазовой скоростью волны. В теории волн доказывается, что этот результат справедлив для любых синусоидальных волн независимо от формы их волновых поверхностей. [17]
Поскольку энергия локализована в области, занятой пакетом, скорость распространения энергии должна быть равной ( хотя бы приближенно) групповой скорости. [18]
Большая зависимость от частоты коэффициента фазы, а следовательно, и скорости распространения энергии в цепях с катушками индуктивности является причиной больших фазо-частот: ных искажений, для уменьшения которых необходимо включать последовательно в цепь фазовыравнивающие контуры. [19]
Большая зависимость от частоты коэффициента фазы, а следовательно, и скорости распространения энергии в цепях с катушками индуктивности является причиной больших фазо-частотных искажений, для уменьшения которых необходимо включать последовательно в цепь фазовыравнивающие контуры. [20]
Следует отметить, что во всех трех формах теоремы по-разному представлена скорость распространения энергии. Таким образом, приведенный анализ не позволяет однозначно определить выражение для скорости распространения энергии от антенны. Расчет скорости распространения требует больше сведений о параметрах поля в функции частоты, чем обычно имеется в нашем распоряжении. Поэтому теорема больше подходит для описания характера явления, чем для непосредственных расчетов. [21]
Таким образом, вектор плотности потока энергии волны равен произведению вектора скорости распространения энергии волны и ее объемной плотности. Для упругих волн этот вектор был впервые введен в 1874 г. Н. А. Умовым и называется вектором Умова. [22]
Таким образом, вектор плотности потока энергии волны равен произведению вектора скорости распространения энергии волны на величину ее объемной плотности. Для упругих волн этот вектор был впервые введен в 1874 г. Н. А. Умовым и называется вектором Умова. [23]
Скорость, определенная равенством (1.9), называется групповой скоростью волны и равна скорости распространения энергии [8, 10, 12, 14, 16, 17, 23], определенной как отношение средних по времени потока энср. При большой дисперсии ( dnfdK 1) оно теряет смысл даже при отсутствии потерь. Величина групповой скорости в отличие от фазовой не может превышать скорости света в пустоте. [24]
На основе последних двух выражений можно найти, что в среде с потерями скорость распространения энергии монохроматического поля равна фазовой скорости и также обладает дисперсией. [25]
Так как скорость распространения энергии по цепи обратно пропорциональна коэффициенту фазы этой цепи, то в пупинизиро-ванной цепи скорость распространения энергии должна быть в. Действительно, в цепи с катушками, индуктивность которых Lg140 мгн, и с шагом пупинизации S 1 7 км групповая скорость распространения энергии сигналов по-цепи равна примерно 14000 км / сек, тогда как в такой же цепи без катушек индуктивности эта скорость равна 245000 км / сек. Малая скорость распространения энергии в пупинизированных цепях является большим недостатком, так как ограничивает общую-дальность связи по таким цепям. [26]
Так как скорость распространения энергии по цепи обратно пролорцио нальна коэффициенту фазы этой цепи, то, следовательно, в тгупинизированной цепи скорость распространения энергии должна быть в несколько раз меньше, чем в непупинизирован-ной, и больше должна зависеть от частоты. Действительно, в цепи с катушками, индуктивность которых Ls - 140 мгн, и с шагом пу-пинизации 51 7 км групповая скорость распространения энергии сигналов по цепи равна примерно 14 000 км / сек, тогда как в такой же цепи без катушек индуктивности эта скорость равна 245 000 км / сек. Малая скорость распространения энергии в пупи-низированных цепях является большим недостатком, так как ограничивает общую дальность связи по таким цепям. [27]
А, act; а, - коэффициент прохождения энергии через ребро жесткости, вычисленный для диффузного вибрационного поля [3]; с - скорость распространения энергии изгибных волн в пластине; / - расстояние между соответствующими ребрами жесткости. [28]
Зависимость коэффициента поглощения и фазовой скорости волны от частоты ( дисперсия), обусловленная собственными колебательными свойствами элементов среды, приводит к существенному различию скорости распространения энергии возмущения ( групповой скорости) от фазовой скорости отдельных составляющих сложной негармонической волны. [29]
Если этот угол а равен я / 2, то фазовая скорость Е ( или Н) - волн вдоль оси z становится равной бесконечности, длина волны Лоо и скорость распространения энергии равна нулю, что соответствует критическому случаю, когда Х А кр. [30]