Скорость - внешнее течение
Cтраница 1
 |
Развитие ламинарного пограничного слоя на плоской пластине при постоянной скорости внешнего течения. [1] |
Скорость внешнего течения MOO и физические свойства жидкости постоянны. [2]
Так как переход скорости пограничного слоя в скорость внешнего течения совершается асимптотически, то определение толщины слоя в известной степени произвольно. Однако для практических целей эта произвольность не существенна, поскольку скорость газов в пограничном слое достигает скорости внешнего потока уже на весьма малом расстоянии от поверхности обтекаемого тела. [3]
 |
Взаимодействие между головной ударной волной и пограничным слоем на плоской пластинке. [4] |
Обычно 8 очень мала, однако если скорость внешнего течения велика и реализуется гиперзвуковой пограничный слой, то внутри пограничного слоя температура велика, а плотность мала, так что б почти достигает толщины пограничного слоя. [5]
Однако, несмотря на наличие этой зависимости скорости внешнего течения от координаты я, исследование устойчивости ламинарного течения с градиентом давления может быть выполнено, как показал И. [6]
Переход от нулевой скорости на поверхности тела к скорости внешнего течения совершается в очень тонком динамическом пограничном слое. В связи с этим все поле течения можно условно разделить на тонкий слой жидкости ( или газа) у поверхности тела ( пограничный слой) и область внешнего течения. [7]
Скорость обтекающей тело жидкости в пограничном слое быстро уменьшается от скорости внешнего течения до нуля на стенке. Если жидкость движется вдоль тела в направлении возрастающего давления, то даже при умеренном градиенте давления скорость жидкости в некоторой части пограничного слоя вблизи стенки может изменить направление на обратное. Область возвратного течения оттесняет движущуюся в направлении основного потока часть пограничного слоя от обтекаемой поверхности - происходит отрыв пограничного слоя. В общем случае толщина пристеночной области, где проявляется действие вязкости, за местом отрыва пограничного слоя становится значительной, так что уравнение пограничного слоя Прандтля перестают быть годными для описания течения в этой области. [8]
Сущность рассматриваемого метода состоит в допущении, что при произвольном изменении скорости внешнего течения функция f остается той же, что и при обтекании клиновидных тел. В последнем случае ее можно легко определить из автомодельных решений. [9]
С приближением у к значению с скорость в пограничном слое должна перейти асимптотически в скорость внешнего течения, а так как в пограничном слое составляющей скорости v мы пренебрегаем, то составляющая и должна перейти в и, если через и обозначить скорость параллельно стенке на расстоянии от нее, равном толщине пограничного слоя. [10]
Для расчета теплообмена в ламинарном пограничном слое на теле произвольной формы при заданном распределении скорости внешнего течения вдоль поверхности тела обычно используются два метода. Согласно первому - строгому методу - вначале решается уравнение движения пограничного слоя и определяется поле скорости, после чего решается уравнение энергии. При этом используются дифференциальные или интегральные уравнения, но в любом случае нужно решать два уравнения. [11]
Таким образом, полученное уравнение, кроме изменения толщины потери энтальпии, учитывает изменение скорости внешнего течения, плотности, радиуса кривизны поверхности и разности температур поверхности и внешнего течения. [12]
Наряду со случаем W const [ уравнение (11.57) ] были рассмотрены также другие допущения о скорости внешнего течения. [13]
Градиент давления, как и в уравнении ( 5 - 3), выражается через скорость внешнего течения с помощью уравнения Бернулли. [14]
Для исследования влияния температуры стенки и Мж на положение точки отрыва введенные безразмерные параметры распределения скорости внешнего течения B3rz / Bi и B5r / Bi считаются фиксированными, а параметры B rz / hs та. [15]
Страницы: 1 2 3 4