Скорость - фаза
Cтраница 3
А или В); Лм-массовая скорость исчерпанной фазы рафината; Ет - массовая скорость экстракта, покидающего m - ю ступень: Rm - - массовая скорость рафината, поступающего на m - ю ступень с ( т - 1) - й ступени. [31]
 |
Характер изменения давления по длине канала в адиабатном потоке и потоках с теплообменом. [32] |
Количественные закономерности изменения паросодержания и скоростей фаз по длине канала определяет уравнение энергии. [33]
 |
Зависимость гидравлического сопротивления насадки от скорости легкой фазы. [34] |
Такой режим устойчив в узком диапазоне скоростей фаз. С дальнейшим ростом скорости над слоем насадки скапливается слой жидкости - происходит инверсия, обращение движения фаз и захлебывэние нзсадки. [35]
В соответствии с указанными условиями однозначности скорости фаз на входе в канал равны ( коэффициент скольжения фаз фг) ут / о1), слой не продувается и находится под действием сил предельного равновесия в плотном состоянии. Последнее означает, что твердый компонент достиг такой объемной концентрации, при которой все соседние частицы обязательно кон-тактируются друг с другом. Движение плотного слоя возникает за счет периодического нарушения предельного равновесия, приводящего к конечным деформациям сдвига без разрыва контактов. Однако согласно граничным условиям на стенке канала скорость частиц не падает до нуля. Наконец, условие qBl на входе в канал не означает, как это обычно полагают, автоматического равенства скоростей фаз непродуваемого слоя по длине канала. [36]
 |
Схема течения потока через cry - i A i A A А. [37] |
Аналогичные вопросы об устойчивости однородного распределения скоростей фаз и локальной плотности в малом и в большом возникают и для кипящего слоя. [38]
В соответствии с указанными условиями однозначности скорости фаз на входе в канал равны ( коэффициент скольжения фаз рю ит / у 1), слой не продувается и находится под действием сил предельного равновесия в плотном состоянии. Последнее означает, что твердый компонент достиг такой объемной концентрации, при которой все соседние частицы обязательно кон-тактируются друг с другом. Движение плотного слоя возникает за счет периодического нарушения предельного равновесия, приводящего к конечным деформациям сдвига без разрыва контактов. Однако согласно граничным условиям на стенке канала скорость частиц не падает до нуля. Наконец, условие ф 1 на входе в канал не означает, как это обычно полагают, автоматического равенства скоростей фаз непродуваемого слоя по длине канала. [39]
При больших значениях R p отношение скоростей фаз становится близким к отношению их подвижностей и можно проводить расчеты по модели Баклея-Леверетта. Практически это означает что модель Баклея-Леверетта может быть использована тогда, когда подвижность вытесняющего агента близка ( или даже меньше) к подвижности вытесняемого. [40]
Здесь же показана область равновесия по скоростям фаз. [41]
Иногда даже при существенном различии между скоростями фаз удобно вместо дискретной рассматривать сплошную среду. Это возможно, если капли предполагаются равномерно распределенными в выделенном объеме. В такой схеме дискретная материальная система заменяется сплошной, в которой условно допускается непрерывное распределение жидкой фазы, а также ее физических характеристик и состояния движения. С этой целью вводится коэффициент концентрации среды - массовая степень влажности. Умножение на него плотности жидкой фазы равносильно ее уменьшению до величины, при которой весь объем заполняется условной сплошной средой. Изменение концентрации жидкой фазы как бы изменяет плотность условной сплошной среды. [42]
Будем называть локально-равновесным такое движение, когда скорости фаз в каждой точке отличны друг от друга, но поля температур и давлений макронеоднородны. [43]
Здесь опять выполняется линейная зависимость Н от скорости додвижной фазы. Кроме того, приведенная зависимость показывает, что лучшей эффективности ( т.е. более низких значений Н) можно достичь, диспергируя неподвижную жидкость таким образом, чтобы толщина ее пленки ( или глубина лужиц) была как можно меньше. [44]
 |
Распределения осреднен-ных скоростей в турбулентном пограничном слое на пластине ( х 0, 55 м, их0 8 м / с, Нех 2 9 Ю5, М.| Распределения продольной составляющей пулъсационной скорости. [45] |
Страницы: 1 2 3 4