Cтраница 3
Тогда легко получим, что скорость центра масс шаров после упругого удара будет равна ( m m2v2) / ( mi m2), что совпадает со скоростью центра масс этих шаров до удара. [31]
Знак минус указывает, что скорость центра масс шарика в конце удара направлена вверх. [32]
Эти уравнения определяют изменение проекции скорости центра масс на любую ось при ударе. [33]
Отсюда следует, что составляющая Скорости центра масс трех частиц в направлении Gz равна и. Векторы скоростей частиц в момент t 0 все лежат в плоскости О, следовательно, движение частиц и в дальнейшем будет происходить в этой плоскости. Обратно, если движение частиц происходит в плоскости z 0, то две первые составляющие вектора момента количеств движения равны нулю; это условие является достаточным, но отнюдь не необходимым. [34]
Эти уравнения определяют изменение проекции скорости центра масс на любую ось при ударе. [35]
Следовательно, если мы захотим определить скорость центра масс одной из вихревых трубок, то будет достаточно вычислить скорости, сообщенные ей другими вихрями. [36]
Пусть, например, необходимо определить скорость центра масс свободной стальной балки прямоугольного сечения после прямого центрального удара стального шара по одной из боковых сторон. [37]
При прямом ударе линия удара параллельна скоростям центров масс соударяющихся тел. В противном случае удар называется косым. [38]
В дальнейшем понадобятся обозначения: V& - скорость центра масс fc-ro звена МТМ, Dk - величина лобового сопротивления, Dlk - величина подъемной силы, Mk - алгебраический момент действующих на k - e звено гидродинамических сил. [39]
В классических сплошных средах полагают, что скорость центра масс совпадает со скоростью любой точки в макродифференциалах. Слагаемое 1 1 ( г 0 связывают с движением атомов, молекул, т.е. с внутренним движением среды. [40]
XOZ, и, следовательно, вектор скорости центра массы лежал бы в этой плоскости, то угловая скорость со была бы равна нулю. Таким образом, введенная нами подвижная система координат участвует лишь в движении касательной к траектории снаряда, но не участвует в его собственном движении. Составим теперь уравнение кинетического момента в подвижной системе координат. [41]
Однако эти плоскости пересекаются и конец вектора скорости центра масс лежит на этой линии пересечения. [42]
Левые части последних равенств являются компонентами вектора скорости центра масс в неподвижной системе координат. Дополнительный первый интеграл, независимый с двумя последними, будет получен позднее. [43]
Боковая сила L, направленная перпендикулярно направлению скорости центра масс снаряда. [44]
Пусть М - масса тела, vc - скорость центра масс, Кс - кинетический момент тела в его движении относительно центра масс. [45]