Скорость - электрон - пучок
Cтраница 1
Скорости электронов высоковольтного пучка сравнимы со скоростью света. Поэтому все расчеты пучков производятся на базе релятивистских уравнений движения. [1]
Если скорость электронов пучка ( а следовательно, и их сгустков) будет несколько больше скорости волны ( иэ гф), то сгустки электронов переместятся в область тормозящего поля, так как число электронов, влетающих в тормозящую зону, будет больше числа электронов, вылетающих из нее. В результате энергия волны будет увеличиваться вдоль линии за счет кинетической энергии электронов и высокочастотная мощность на выходе станет больше входной. [2]
Например, при возбуждении продольных волн пучком большой плотности необходимо, чтобы скорость электронов пучка превышала тепловую скорость электронов плазмы, а инкремент нарастания колебаний был порядка 1 / о. [3]
Как видно из (2.46) и (2.47), при фиксированном радиусе пучка значение параметра KDl пропорционально скорости электронов пучка и обратно пропорционально корню квадратному из плотности электрического тока пучка, причем эти две величины посредством соответствующих изменений в концентрации электронов пучка могут, вообще говоря, варьировать независимо друг от друга. [4]
Численные оценки по приведенной формуле, в которой t - l / - время нарастания колебаний, u - 109 см / сек - скорость электронов пучка [8] и Т ж 30 К, дают - - 10 - 5 ом-см для рер-10 - и сек; такой величиной сопротивления характеризуются обычно полупроводники. [5]
Время развития неустойчивости Пирса имеет порядок пролетного времени UO / L, где Ыо ( 2el / o / m) 1 / 2 - скорость электронов пучка на входе в систему. [6]
Расширение частотного предела, при сохранении высокой чувствительности, достигается применением спиральных замедляющих систем, в к-рых фазовая скорость распространения волны вдоль замедляющей системы и скорость электронов пучка одинаковы. При этом электронный пучок, проходя отклоняющую систему, испытывает отклонение при действии постоянного отклоняющего поля, что позволяет получить осциллограммы процессов, происходящих с частотами до десятков тысяч Мгц. [8]
 |
Распределение продольного электрического поля замедленной волны J. z, конвекционного тока / и его основной гармоники 7 при усилении сигнала в ЛБВ типа О. ж - центр сгущения электронов. [9] |
Их комплексные волновые числа fcfc - H A определяются в линейной теории ЛБВ, справедливой при достаточно малой мощности усиливаемого сигнала, когда возмущения плотности и скорости электронов пучка малы по сравнению с их постоянными составляющими. Совместное решение ур-иий Максвелла и линеаризованных ур-ний движения электронов приводит к кубич. При синхронизме электронного пучка и замедленной волны амплитуда одной из этих волн нарастает вдоль лампы: ее постоянная нарастания k определяет усиление сигнала на ед. [10]
 |
Устройство эмитрона с катодной стабилизацией потенциала. [11] |
Сигнал изображения в трубке передается на сигнальный электрод через емкость мозаики относительно прозрачной сигнальной пластаны. На рис. 5 - 68 показана конструкция эми трои а с катодной стабилизацией потенциала и относительное положение его элементов. Необходимое направление скорости электронов пучка при подходе их к мишени устанавливается с помощью поля корректирующей катушки, расположенной коицентрично относительно последнего отверстия электронного прожектора, и тормозящего кольца, расположенного около мишени. [12]
Страницы: 1