Cтраница 2
При соединении двух разнородных металлов ( электродов) свободные металлы из одного электрода проникают в другой. При этом металл с большей энергией и скоростью свободных электронов больше их теряет. Следовательно, он приобретает положительный потенциал. Металл с меньшей энергией свободных электронов приобретает отрицательный потенциал. При одинаковой температуре спаев ( Oi 02 на рис. 10.1, а) контактная разность потенциалов не может создать тока в замкнутой цепи. Но если нагреть один из спаев ( рабочий) до температуры Oi02, то контактная разность в спае / увеличится, а в спае 2 останется без изменения. [16]
При соединении двух разнородных металлов ( электродов) свободные металлы из одного электрода проникают в другой. При этом металл с большей энергией и скоростью свободных электронов больше их теряет. Следовательно, он приобретает положительный потенциал. Металл с меньшей энергией свободных электронов приобретает отрицательный потенциал. При одинаковой температуре спаев ( Qi 63 на рис. 10.1, а) контактная разность потенциалов не может создать тока в замкнутой цепи. Но если нагреть один из спаев ( рабочий) до температуры OiGa, то контактная разность в спае / увеличится, а в спае 2 останется без изменения. Как видно из схем включения измерительного прибора, в случае разомкнутого свободного спая ( рис. 10.1, б) у термопары три спая: один горячий / и два холодных 2 и 3, которые должны иметь постоянную температуру. [17]
Неупругие соударения второго рода происходят при встрече с возбужденными частицами газа не только электронов, но и других частиц. Существование неупругих соударений второго рода, приводящих к увеличению скорости свободных электронов в газе, наглядно доказано опытами советских физиков А. [18]
Неупругие соударения второго рода происходят при столкновениях с возбужденными частицами газа не только электронов, но и других частиц. Существование неупругих столкновений второго рода, приводящих к увеличению скорости свободных электронов в газе, наглядно доказано опытами Лейпунского и Латышева ( [695], стр. [19]
При больших плотностях тока, при которых горит дуга, температура поверхности катода достигает температуры испарения металла, из которого выполнен катод. Если температура поверхности катода достигает 3500 - 4000 К, что возможно для тугоплавких металлов, скорости свободных электронов становятся столь большими, что значительная часть их покидает поверхность катода. Это явление называется термоэлектронной эмиссией. [20]
Уравнение детального равновесия в форме ( 182) или ( 183) тотчас же приводит к заключению, что вероятности прямого и обратного процессов для каждого из этих процессов тесно связаны одна с другой; то же имеет место и по отношению к эффективным поперечным сечениям частиц газа в обоих случаях. Поэтому из ( 182) и ( 183) следует, что если при соударении второго рода скорость свободного электрона до столкновения мала, то вероятность соударения второго рода и эффективное поперечное сечение частиц газа для этого процесса очень велики. [21]
Уравнение детального равновесия в форме ( 29 1) или ( 29 2) приводит к заключению, что вероятности прямого и обратного процессов для каждого из этих процессов тесно связаны одна с другой. Поэтому из ( 29 1) и ( 29 2) следует, что если при соударении второго рода скорость свободного электрона до столкновения мала, то вероятность соударения второго рода и эффективное поперечное сечение частиц газа для этого процесса имеют большую величину. [22]
Работа выхода saBHCHT от напряженности поля положительных ионов и для раз-ных металлов различна. При нагреве металла возрастают скорости свободных электронов и, если соответствующая кинетическая энергия будет выше работы выхода, электрон может преодолеть потенциальный барьер и выйти за пределы металла. Попадая в канал газового разряда, такие электроны увеличивают его электрическую проводимость. [23]
В каждом элементе объема атомы одного сорта могут быть представлены ионами разных стадий ионизации. Для описания состояния газа должна быть поэтому найдена степень ионизации атомов. Кроме того, нужно знать распределение ионов по энергетическим уровням дискретного спектра, а также распределение скоростей ионов данной стадии ионизации, находящихся в данном энергетическом состоянии. Должна быть найдена и функция распределения скоростей свободных электронов, образующихся при ионизации атомов. Если все перечисленные параметры найдены, то состояние газа полностью охарактеризовано. [24]
Одна из попыток объяснения действия возбуждающих и подавляющих детонацию веществ основана на ионизации газов. Известно, что горящие газы являются проводниками электричества, а следовательно ионизированы. Предполагалось, что часть энергии реакции молекул в пламени используется для освобождения электронов, которые затем предшествуют фронту пламени и ионизируют горючую смесь на небольшом расстоянии впереди его. Чем выше температура и давление реагирующих газов, тем больше скорость свободных электронов, и вследствие этого тем больше скорость распространения пламени, что может вызвать детонацию большей части газа. Свободные электроны поглощаются атомами свинца, и этим объясняется действие тетраэтиловинца на детонацию. Отрицательно заряженные атомы свинца притягивают положительно заряженные ионы и разряжают их. Таким путем один атом свинца может предотвратить активацию большого числа молекул, которая могла бы вызвать детонацию. Соединения, возбуждающие детонацию, действуют противоположным образом. [25]