Скорость - энерговыделение
Cтраница 2
В работе [100] показано, что для средней частицы в максвелловском распределении по скоростям QDD - 9 X 10 - 18 см3 / сек при температуре 36 кэв. Отсюда следует, что TDD - 3000 сек, а значит, скорость энерговыделения не может превысить скорость потерь энергии при циклотронном излучении электронов. D - D-реактор был бы невозможен, если бы вся эта энергия уходила из плазмы. К счастью, большая часть этой энергии реабсорбируется плазмой, если ее размеры достаточно велики. Эта проблема исследуется в § 4 настоящей главы. [16]
F - поток энергии, Т - темп - pa, е - скорость энерговыделения, k - коэф. Записанная система ур-ний дополняется ур-нием состояния вещества, описывающим зависимость давления от плотности, темц-ры и хим. состава звезды, а также выражениями для скорости генерации ядерной энергии и коэф. [17]
При моделировании взрывных явлений в технологических системах следует исходить из возможности термического разложения нестабильных газовых сред, а взрывов большинства горючих газов с окислителями ( воздухом, кислородом, хлором и др.) - из конкретных условий образования взрывоопасных парогазовых смесей при наиболее вероятных дестабилизирующих факторах. Взрывные явления при этом могут моделироваться при однородности взрывоопасной среды ( объемной удельной плотности и скорости энерговыделения), сходстве формы ( цилиндрическая, сферическая) оболочки технологических систем и других условий, отвечающих требованиям закона кубического корня. [18]
Найденный в первой серии опытов оптимальный секундный расход воды оказался достаточным для эффективной работы системы охлаждения взрыва в реальных условиях, хотя эти условия имеют весьма существенные различия. Кроме того, что объем горячих газов и их плотность в реальных условиях являются переменными, изменение поверхности пламени и давления горючего газа приводит к увеличению скорости энерговыделения при горении. Найденный экспериментально режим впрыска из условия, что скорость снижения давления в результате охлаждения продуктов сгорания была соизмерима с максимальной скоростью его нарастания при взрыве, оказался достаточным в самом неблагоприятном случае. [19]
Детонацию называют детонацией Чепмена-Жуге или нормальной детонацией, если на поверхности окончания химической реакции разложения ВВ скорость потока равна местной скорости звука в системе координат, связанной с детонационным фронтом: DH - ин сн. Этому условию ( в классической теории детонации его называют правилом отбора скорости детонации Чепмена-Жуге) соответствует касание прямой Михельсона и детонационной адиабаты. Точку касания называют точкой Чепмена-Жуге. Условие стационарности процесса детонации требует также, чтобы в точке Чепмена-Жуге скорость превращения ВВ ( точнее, скорость энерговыделения) равнялась нулю. [20]
 |
Зависимость задержек воспламенения метано-воздуш-ной смеси от температуры при вводе метана на различном расстоянии L ( цифры у кривых от диффузионной водородной горел кп. [21] |
Вместе с тем ясно, что для процессов горения существенную роль играет кинетика энерговыделения. Поэтому представляет несомненный интерес более детальное исследование кинетики реакций с участием атомов и радикалов, поскольку такие реакции, как правило, сильно экзотермичны и вследствие этого во многом ( если не полностью) и определяют кинетику энерговыделения. Существенного влияния электронно-возбужденных частиц ( атомов и радикалов) на процессы горения ожидать не приходится вследствие того, что обычно концентрация их пренебрежимо мала по сравнению с концентрацией атомов и радикалов в основном состоянии. Однако возбужденные частицы являются удобным и очень чувствительным индикатором для слежения за скоростью быстро-протекающих химических реакций в процессах горения - Наглядным примером такого исследования является использование радикала С2 для измерения скорости энерговыделения в химической зоне пламени, возникающего под воздействием волн давления. [22]
Проведенные исследования показали, что для осуществления твердофазной детонации одним из необходимых условий является различие динамических характеристик компонентов и те неоднородности структуры исходной смеси, которые ускоряют процесс перемешивания. Наблюдаемый в системе AI / S процесс сильно зависит от комплекса начальных параметров. К таким параметрам следует отнести содержание и размер частиц компонентов, диаметр образца, его плотность, свойства оболочки, мощность инициатора. Кроме того, особенность влияния ряда параметров заключается в том, что положительный эффект достигается в узком диапазоне их изменений. В частности, последний вывод касается инициирующего импульса. Так, с одной стороны, слабый инициатор не позволяет индуцировать химическое превращение, достаточное для саморас-простра нения ударно-волнового процесса. С другой стороны, при сильном инициирующем импульсе в исследуемом образце создается более мощная ударная волна, которая повышает конечную плотность смеси, тем самым ухудшаются условия для перемешивания реагентов и их взаимодействия. Это приводит к снижению скорости энерговыделения, необходимого для поддержания распространения инициирующей ударной волны. По своей природе полученный эффект аналогичен явлению переинициирования, наблюдавшемуся ранее на смесях слабых промышленных ВВ при диаметрах близких к критическому. Влияние плотности заряда, по сути, сводится к тому же механизму, что и влияние инициирующей ударной волны - повышение плотности приводит к увеличению скорости распространения инициирующей волны по образцу и создает дефицит времени для развития реакции. Кроме того, с повышением плотности ухудшаются условия для смешения реагентов и развития реакции. [23]
Страницы: 1 2