Cтраница 1
Скорость движения центра масс УЦМ ( и следовательно, мгновенная скорость поступательного движения) определяется из условия, что эта точка, как все остальные, вращается около заданной оси z с угловой скоростью со. Если а есть расстояние центра масс от оси, то v цм асо. [1]
Если скорости различных компонентов равны скорости движения центра массы, говорят об отсутствии диффузии. [2]
Тогда по формуле (8.2) можно вычислить скорость движения центра масс цилиндра V, а по формуле (8.3) - угол 7 В правую же часть основного уравнения (8.6) входит коэффициент лобового сопротивления CD ( г, - а), который через коэффициент R ( см. (8.8)) входит и в его левую часть. [3]
Так как масса системы остается постоянной, то и скорость движения центра масс в интервале времени от t0 до ts будет оставаться постоянной. Тогда координата t на рис. 186 будет пропорциональна пути /, пройденному центром масс системы. [4]
Так как масса системы остается постоянной, то и скорость движения центра масс в интервале времени от ( 0 до t - л будет оставаться постоянной. Тогда координата t на рис. 186 будет пропорциональна пути /, пройденному центром масс системы. [5]
В нелинейной постановке задачи о колебаниях дискретных механических систем векторы скорости движения центра масс материальных тел не равны по величине векторам скорости деформирования упругих связей. [6]
Легко видеть, что определяемая формулой (9.1) скорость я есть просто скорость движения центра масс сталкивающихся тел, которая, разумеется, в замкнутой системе остается неизменной. [7]
Уравнение ( 14) закона сохранения импульса фактически говорит о том, что скорость v представляет собой скорость движения центра масс частиц в лабораторной системе отсчета, а уравнение ( 15) - о том, что эта скорость остается такой же и после столкновения. [8]
Для обобщения полученного результата на случай системы материальных точек напишем последнее соотношение для каждой материальной точки, а затем такие соотношения сложим. Введя при этом скорость движения центра масс системы Vc - 2j / и / я / / т, найдем L - M - - m [ tfc o ] гДе т, L я М теперь означают массу, момент количества движения и момент внешних сил для всей системы материальных точек. Если скорости г с и t0 коллинеарны, то L M. В частности, это имеет место, когда начало О помещено в центре масс системы. [9]
Искусственный спутник обладает естественной устойчивой аэродинамической стабилизацией только в том случае, когда центр давления аэродинамических сил, действующих на спутник, находится позади центра масс, если смотреть по направлению полета. В этом случае аэродинамический момент стремится вращать аппарат так, чтобы вектор, проведенный из центра давления в центр масс, совпадал по направлению с вектором скорости движения центра масс спутника. При прочих равных условиях аэродинамический момент тем больше, чем дальше центр давления отстоит от центра масс спутника. С целью увеличения аэродинамических сил и удаления центра давления от центра масс спутника применяются аэродинамические стабилизаторы специальной формы. [10]
Высокочастотные колебания, обусловленные влиянием ф, назовем вибрационными колебаниями. Период этих периодических колебаний соизмерим с периодом обращения спутника по орбите. Вековые и долгопериодические члены изменяются весьма медленно по сравнению со скоростью движения центра масс спутника по орбите. Независимое осреднение по каждой фазовой переменной ( ip, v) допустимо, если частоты этих переменных несоизмеримы, что мы всегда будем предполагать. [11]
В инженерной практике имеют дело не с векторами Ra и М, а с их проекциями на оси какой-либо системы координат. В этой системе обычно задают аэродинамические силы и моменты, так как многие исследования динамики полета и прежде всего траекторные задачи связаны с применением осей координат именно такой системы. В частности, уравнения движения центра масс летательного аппарата удобно записывать в проекциях на эти оси. В скоростной системе продольная ( скоростная) ось Оха ( ГОСТ 20058 - 74) направлена всегда по вектору V скорости движения центра масс аппарата, а вертикальная ось ( ось подъемной силы) Оуа расположена в плоскости симметрии. Ее положительное направление будет таким, как показано на рис. 1.1.1. Боковая ось Oza этой системы направлена вдоль размаха правого крыла так, что образуется правая система координат. В обращенном движении продольная ось совпадает с направлением скорости потока, а ось Oza расположена вдоль размаха левого крыла так, чтобы сохранилась та же правая система координат. Такую систему координат обычно называют поточной. [12]