Скорость - движение - энергия
Cтраница 1
Скорость движения энергии в волноводе совпадает с так называемой групповой скоростью угр. Как вытекает из наименования, групповая скорость есть скорость группы волн. [1]
Ясно, что фазовая скорость не представляет скорости движения энергии волны вдоль волновода. Энергия в плоской волне движется в вакууме со скоростью с перпендикулярно фронту волны. В направлении оси волновода скорость движения энергии определяется проекцией скорости с на ось. Эта скорость называется групповой. [2]
Умов всюду вместо S пишет w, где v считается скоростью движения энергии. Эта детализация понятия потока энергии далеко не всегда допустима, но от нее нетрудно освободиться. [3]
Умова; Р w - объемная плотность источников энергии; С - скорость движения энергии. [4]
Умова; р и - объемная плотность источников энергии; С - скорость движения энергии. [5]
Можно доказать, что групповая скорость, определяемая по формулам (2.75) и (2.77), всегда равна скорости движения энергии по волноводу. [6]
 |
Скорость распространения энергии по кабелям. [7] |
Таким образом, если затухание цепи р определяет качество и дальность связи, то коэффициент фазы а обусловливает скорость движения энергии по линии. [8]
Таким образом, если затухание цепи а определяет качество и дальность связи, то коэффициент фазы р обусловливает скорость движения энергии по линии. [9]
Рассматривая быстрые Е - и Я-волны в некоторой продольно-однородной структуре без потерь, установим в этом случае связь скорости движения энергии и групповой скорости. [10]
Приведенный вывод выражения (242.2) не строг, так как мы везде предполагали, что фазовая скорость распространения волн v совпадает со скоростью движения энергии. Однако в общем случае это заведомо не так. [11]
Приведенный вывод выражения (271.2) не является строгим, так как мы везде предполагали, что фазовая скорость распространения волн v совпадает со скоростью движения энергии. Тем не менее выражение (271.2), полученное нами путем нестрогих рассуждений, оказывается справедливым для всех случаев. [12]
 |
К формулировке теоремы Пойнтинга. [13] |
Приведенный вывод выражения (267.2) не является вполне строгим, так как мы везде предполагали, что фазовая скорость распространения волн v совпадает со скоростью движения энергии, что не очевидно. Более того, известно, что в анизотропных средах ( многие кристаллы) это заведомо не имеет места. Однако выражение (267.2), полученное нами путем нестрогих рассуждений, оказывается справедливым для всех случаев. [14]
В стержне кратковременный начальный импульс все время движется как целое, без изменения формы. Поэтому в системе с одной степенью свободы, где импульс не может двигаться как одно целое, представление о движении энергии становится мало наглядным, а понятие скорости движения энергии - не вполне определенным. Но, как показано выше, физическая картина качественно остается прежней; собственные колебания в системе с одной степенью свободы сопровождаются перемещением энергии в пределах колебательной системы, и эти перемещения происходят со скоростями того же порядка, как в стержне, имеющем длину, массу и упругость, соответствующие свойствам рассматриваемой системы с одной степенью свободы. [15]
Страницы: 1 2