Скорость - пластическая деформация
Cтраница 2
Реологические кривые зависимости скорости пластической деформации от приложенного механического напряжения показывают, что при напряжениях порядка предела текучести эффект достигает наибольших значений - двухкра. [16]
Вследствие неколлинеарности векторов скоростей пластической деформации неограниченное пластическое течение не реализуется ни при одном мгновенном ( остановленном) состоянии. Деформация накапливается лишь в процессе циклического нагружения и растет с каждым циклом. [17]
Напряжение, при котором скорость пластической деформации при заданной температуре и постоянной нагрузке составляет определенную, наперед заданную величину, например 0 0001 % в час, называется пределом ползучести 0ПЗ и является важной механической характеристикой. [18]
Показано [77 - 84], что скорость пластической деформации нагруженного полиэтилена в процессе облучения может обратимо увеличиваться на несколько порядков, а долговечность ( время до разрушения) - соответственно уменьшаться. После прекращения облучения восстановление исходных показателей происходит в течение длительного времени по экспоненциальному закону. [19]
 |
Распространение пластических зон в круглом диске, нагретом. [20] |
В некоторый момент времени скорости пластических деформаций в зоне пластического нагружения становятся отрицательными. Поэтому в соответствующей частице происходит разгрузка, и пластическо-упругая граница is смещается внутрь. [21]
В этих предположениях градиент скорости пластической деформации является недиссипативной величиной в том смысле, что aAdAVPi дает нулевой вклад в производство энтропии во всех допустимых процессах. [22]
При этом предполагалось, что скорость пластической деформации постоянна, так как основное время жизни образца составляет время второй стадии ползучести. [23]
С увеличением напряжения и температуры скорости пластической деформации возрастают, а продолжительность второй стадии уменьшается. [24]
Каждой компоненте напряжений соответствует компонента скорости пластической деформации. [25]
Диссипативная функция в пространстве компонент скоростей пластической деформации имеет геометрический образ в виде поверхности равного уровня мощности диссппащш внутренних сил. Между поверхностями текучести и поверхностями уровня мощности диссипации имеется определенное соответствие, имеющее значение для теории идеально пластического тела. [26]
Поэтому в общеизвестное уравнение, описывающее скорость пластической деформации, необходимо ввести дополнительный член rv, учитывающий барьерное действие приповерхностного градиента плотности дислокаций. [27]
Согласно (1.3) следует, что вектор скорости пластической деформации е должен быть нормален к поверхности текучести R ( рис. 1.5), и поверхность текучести R должна быть невогнутой относительно начала координат О. [28]
Фундаментальные исследования подвижности атомов в условиях скоростей пластической деформации металлов и сплавов в работе [25] показывают, что в диапазоне скоростей деформации от 1 до 10е с-1 скорость массопереноса в твердом теле на несколько порядков превышает скорость самодиффузии в жидкой фазе. Это явление носит общий характер, слабо зависит от способа нагружения и почти всецело определяется скоростью деформации. Существуют экспериментальные данные о том, что указанный процесс носит объемный характер и сопровождается образованием метастабильных твердых растворов замещения взаимодействующих компонент независимо от степени их взаимной растворимости в равновесных условиях. [29]
В программе учтены зависимость динамических напряжений от скорости пластической деформации, линейное деформационное упрочнение, распространение вдоль пролета областей пластичности и упрочнения. Решение системы уравнений выполняется методом Рунге-Кутта четвертого порядка. Программа позволяет выяснить резервы прочности балок за счет их приспособляемости к динамической нагрузке. [30]
Страницы: 1 2 3 4