Cтраница 1
Послеударные скорости при гипотезах вязкого и сухого трения различны. [1]
Пусть vv - кинематически возможные послеударные скорости точек первоначально покоящейся системы. [2]
Коэффициентом восстановления называется отношение послеударной скорости v2 к доударной у1: / с г ( фиг. [3]
Таким образом, на величины послеударных скоростей оказывают непосредственное влияние лишь две из наложенных на систему удерживающих связей; связи, препятствующие повороту червяка относительно оси х и червячного колеса - относительно оси хг. При этом удерживающие связи полагаются ниже идеальными, поскольку доминирующим является трение в неудерживающей самотормозящейся паре. [4]
Отметим, что формулы для послеударных скоростей получены в предположении, что условие ( 45) выполняется со знаком неравенства, что характеризует изменение направления скольжения. [5]
Пусть т - масса стержня, vc - послеударная скорость его центра масс, a JQ - момент инерции стержня относительно точки О. [6]
В результате исследования получены теоретические зависимости для определения послеударных скоростей, а также импульсов сил и ускорений, действующих в момент удара. [7]
В практических задачах, конечно, не ограничиваются определением послеударных скоростей по формулам (VII.6), а находят окончательные эффекты соударения из условий послеударного движения. [8]
К остальным точкам системы не приложено никаких активных ударных импульсов, их послеударные скорости обусловлены только наличием связей. Теореме Томсона можно, следовательно, дать такую формулировку: если некоторые точки системы внезапно приведены в движение с заданными скоростями, то кинетическая энергия, приобретенная системой, меньше, чем кинетическая энергия во всяком другом кинематически возможном состоянии, при котором указанные точки системы имеют заданные скорости. [9]
Для полной определенности движения точки после косого удара необходимо кроме величины угла отражения знать еще и величину послеударной скорости. [10]
Vzy - проекции доударных скоростей частицы на соответствующие оси координат ( Ох и Оу); vtx, vty - аналогичные проекции послеударных скоростей; L - длина участка, который преодолевает частица между двумя последовательными соприкосновениями с вибрирующей плоскостью. [11]
Удаление h частицы, ударяющейся о сферу, от оси X ( см. рис. 9.3) называют прицельным расстоянием, а угол р, который составляет послеударную скорость v с осью X-углом рассеяния. [12]
Состояние системы после удара будет таким, для которого функция G ( vv ] имеет наименьшее значение по сравнению с ее значениями, отвечающими всем кинематически возможным послеударным скоростям системы. [13]
Используя эту терминологию, соотношение ( 11) можно прочитать следующим образом: потеря кинетической энергии равна кинетической энергии потерянных скоростей, уменьшенной на сумму работ внешних и внутренних ударных сил, если считать, что точки их приложения имеют в течение всего времени удара постоянные скорости, равные их послеударным скоростям. [14]
У - 0 лервый интервал отсутствует. Послеударные скорости при абсолютно неупругом ударе равны нулю, как и в случае динамического заклинивания. [15]