Cтраница 2
Уравнения Эйнштейна (68.3) или ( 68.3) правильно объяс - - няют все законы внешнего фотоэффекта. Так, из формулы (68.3) следует, что максимальная кинетическая энергия фотоэлектрона, а следовательно, и его максимальная начальная скорость зависят от частоты света v и работы выхода Л0, но не зависят от интенсивности света. Это есть первый закон внешнего фотоэффекта. [16]
В самом деле, согласно электромагнитной теории, вырывание свободных электронов из металла должно являться результатом их раскачивания в электрическом поле световой волны. Однако в таком случае совершенно непонятно, почему максимальная начальная скорость и кинетическая энергия вылетающих фотоэлектронов зависят от частоты света, а не от амплитуды колебаний вектора напряженности Е электрического поля волны и связанной с ней интенсивности волны. [17]
В самом деле, согласно электромагнитной теории, вырывание свободных электронов из металла должно являться результатом их раскачивания в электрическом поле световой волны. Однако в таком случае совершенно непонятно, почему максимальная начальная скорость и кинетическая энергия вылетающих фотоэлектронов зависят от частоты света, а не от амплитуды колебаний вектора Е напряженности электрического поля волны и связанной с ней интенсивности волны. [18]
В самом деле, согласно этой теории, вырывание свободных электронов из металла должно являться результатом их раскачивания в электрическом. Однако в таком случае совершенно непонятно, почему максимальная начальная скорость и кинетическая энергия вылетающих фотоэлектронов зависят от частоты света, а не от амплитуды колебаний вектора Е напряженности электрического поля волны и связанной с ней интенсивности волны. [19]
В самом деле, согласно электромагнитной теории, вырывание свободных электронов из металла должно являться результатом их раскачивания в электрическом поле световой волны. Однако в таком случае совершенно непонятно, почему максимальная начальная скорость и кинетическая энергия вылетающих фотоэлектронов зависят от частоты света, а не от амплитуды колебаний вектора напряженности Е электрического поля волны и связанной с ней интенсивности волны. [20]
Интересно сравнить скорость реакции гомомолекулярного обмена со скоростью обмена молекулярного кислорода с кислородом поверхности окисла. Это сопоставление затрудняется тем, что кислород поверхности многих окислов неоднороден. Так, в случае NiO, Co304, MnOa, GuO наблюдается резкое уменьшение скорости гетерообмена при степени обмена порядка нескольких процентов от количества кислорода на поверхности. Для этих окислов скорость гомомолекулярного обмена сравнивалась о максимальной, начальной скоростью изотопного обмена с кислородом поверхности катализатора. [21]
Разделение по массам основано только на зависимости скоростей ионов от их масс; для увеличения разделения не применяется никаких дополнительных электрических или магнитных полей. Отношение двух полей в области ионного источника подбирается путем изменения величины импульса напряжения, ускоряющего ионы, так чтобы два иона с одинаковой массой, образованные в разных местах ионного источника, одновременно достигали коллектора. Если бы ионы не обладали начальной скоростью, то ширина импульса тока ионов данной массы на коллекторе была бы очень малой. В реальных условиях ширина основания импульса тока ионов данной массы близка к величине времени возврата иона, движущегося в ионном источнике с примерно максимальной начальной скоростью, направленной от выходной щели. [22]
Заметим, что существует способ вызвать изменение режима второго рода без риска изменить определяющую стадию. Этот способ состоит в варьировании размеров частиц образца при неизменных значениях остальных параметров реакции. Для любых реакций, особенно для тех, которые находятся в хорошем согласии с моделью Мампеля ( гл. При увеличении первоначального радиуса зерен сигмоидные кривые изменяются так, что точка перегиба перемещается в область более низких степеней превращения. В пределе получается кинетическая кривая с максимальной начальной скоростью. В общем случае, чем более диспергирован исходный твердый образец, тем меньший вклад вносит скорость роста в достижение степеней превращения, близких к единице, и тем большее влияние на кинетические характеристики оказывают процессы зародышеобразования. [23]
В разработанном устройстве программа движения метки имитирует движение материальной частицы, находящейся в вязкой среде и подвергающейся ударам других частиц, скорость и направление которых подчиняются случайному закону. В этом случае траектория метки представляет собой ломаную линию, составленную из отрезков разной длины. Движение метки па этих участках является не равномерным, а экспоненциально замедляющимся вплоть до полной остановки в новом случайном положении. Оператор, осуществляя движение визира при помощи рукоятки управления, старается догнать метку и совместить ее с пятном визира. В этот момент, когда это ему удается, механизм программирующего блока случайным образом изменяет направление движения метки, которая удаляется от точки соприкосновения с визиром с максимальной начальной скоростью. [24]
Сигмоидные кривые получены [52] также при восстановлении порошкообразной окиси кобальта СоО в области температур 200 - 230 С и давлений водорода 1 - 250 торр. Окись кобальта получена термическим разложением карбоната путем его многочасового прокаливания при температурах 300 - 700 С. Прокаливание приводит к реорганизации структуры поверхности окисла. Без прокаливания окись кобальта, сохраняющая габитус исходных кристаллов карбоната, состоит из сферических частиц диаметром приблизительно 10 мк. Эти частицы в свою очередь представляют собой конгломераты более мелких кристаллов со средним размером менее 1000 А. Поверхность БЭТ таких образцов составляет примерно 40 м2 / г. Кривые восстановления, полученные в тех же условиях по температуре и давлению, не являются в этом случае сигмоидными и отвечают закону сжимающейся сферы с максимальной начальной скоростью. [25]
В первой серии своих опытов Гудрис и Куликова [40] измеряли скорость испарения капелек воды с радиусом 0 60 - 1 25 ( А в насыщенной водяным паром атмосфере при комнатной температуре. Для этого конденсатор помещался в камеру, на дно которой была налита вода. Кинетика испарения в высокой степени зависела оттого газа, которым был наполнен конденсатор. В воздухе капельки вначале медленно испарялись, скорость испарения постепенно уменьшалась и, когда объем капелек уменьшался примерно вдвое, испарение прекращалось. А, после чего опыт был, к сожалению, прекращен. Во всех случаях максимальная начальная скорость испарения капли была на несколько порядков ниже рассчитанной по формуле (1.21), согласно которой при 20 капля с rl ( J. [26]