Cтраница 1
Тепловые скорости молекул при комнатной температуре составляют сотни метров в секунду. Конечно, дело в том, что молекулы газа движутся совсем не по прямой, а по весьма запутанной траектории, так как по дороге они многократно сталкиваются с другими молекулами. От столкновения до столкновения они пролетают совсем небольшое расстояние. [1]
Тепловыми скоростями молекул можно пренебречь ( они в среднем весьма малы по сравнению со скоростью движения спутника по орбите); градиентный эффект также не будем рассматривать. Компоненты момента аэродинамических сил по осям, связанным со спутником, в общем случае зависят от ориентации этих осей относительно набегающего потока и от компонент р, q, r угловой скорости вращения спутника относительно потока. [2]
Если тепловая скорость молекул v, то при упругом ударе по нормали передаваемый стенке импульс равен 2то, а давление P 2mvv, где v - частота ударов о единицу поверхности. [3]
Как изменяется тепловая скорость молекул идеального газа при увеличении давления в процессе, для которого р-р. [4]
Это значительно больше средней тепловой скорости молекул воздуха, которая при температуре Т порядка нескольких сот кельвин, характерной для атмосферы на высоте около 200 км, составляет примерно V kT / m 103 м / с. [5]
Это значительно больше средней тепловой скорости молекул воздуха, которая при температуре Т порядка нескольких сот кельвин, характерной для атмосферы на высоте около 200 км, составляет примерно VkT / m 103 м / с. [6]
Здесь cl - средняя тепловая скорость молекул, примерно равная скорости звука щ в набегающем потоке. [7]
Примем также, что тепловые скорости молекул равномерно распределены по трем взаимно перпендикулярным направлениям. [8]
Первые опыты по прямому измерению тепловых скоростей молекул ( Штерн, 1920) выглядели следующим образом. Платиновая проволока, покрытая слоем серебра, нагревалась до 1000 С. При такой температуре от проволоки уже идет заметный поток испаряющихся атомов серебра. При неподвижном цилин - 0 дре прошедшие через щели ( см. рис. 4.10) атомы попада - ют на внутреннюю поверхность цилиндра возле точки А. [9]
В этой оценке сечение а относится к средней тепловой скорости молекул, и в этом смысле его надо понимать как функцию температуры. [10]
В этой оценке сечение а относится к средней тепловой скорости молекул, и в этом смысле его надо понимать как функцию температуры. С увеличением скорости сечение, вообще говоря, убывает; соответственно а будет убывающей функцией температуры. При не слишком низких температурах молекулы газа ведут себя, качественно, как твердые упругие частицы, взаимодействующие друг с другом лишь при непосредственных столкновениях. Такому характеру взаимодействия отвечает слабо зависящее от скорости ( а потому и от температуры) сечение столкновений. [11]
Существует еще малый эффект, связанный с наличием собственных тепловых скоростей молекул. [12]
В результате а-частица теряет свою энергию и затормаживается, приобретая тепловую скорость молекул окружающей среды. Если а-частица захватывает два электрона, то она превращается в нейтральный атом гелия. [13]
Так как число Маха в данном случае определяется по локальному значению тепловой скорости молекул, то вычисленное значение размеров области потока, где имеют место скольжение и скачок температуры, будет максимальным. [14]
Это связано с тем, что с повышением температуры не только растет тепловая скорость молекул, но и уменьшается эффективное поперечное сечение молекул и поэтому растет длина свободного пробега; расстояние от места последнего перед данным слоем столкновения становится большим, и, следовательно, увеличивается изменение импульса, которое молекула с собой приносит. [15]