Тепловая скорость - частица
Cтраница 1
Тепловые скорости частиц в плоскости ( х, у) в этой модели учитываются косвенно тем, что диску приписывается распределение поверхностной плотности, совпадающее с распределением1 объемной плотности р0 ( г) в исходной стационарной модели. Предполагаем, что диски все время остаются ориентированными параллельно-плоскости ( х, у) и свободно проходят один сквозь другой. [1]
Заметим, что собственные тепловые скорости частиц, которые с точностью до численного коэффициента всегда совпадают со скоростью звука. [2]
 |
Плотность тока J и дрейфовая скорость плазмы С. [3] |
Для того чтобы учесть влияние тепловых скоростей частиц и столкновений, рассмотрим моменты функции распределения в сопутствующей системе координат. [4]
В рассматриваемом случае, когда дрейфовая скорость иона много больше тепловой скорости частиц газа, температуры ионов Т ц, Т д значительно превышают температуру газа. [5]
Как видно, скорость звука в газе УуТ / М оказывается порядка тепловой скорости частиц. [6]
В плазме существуют колебания, фазовая скорость к-рых намного меньше скорости света и даже тепловой скорости частиц; к их числу относятся ленгмюровские колебания, ионно-звуковые и альфеновские волны и др. Такие волны легко возбуждаются нерелятивистскими пучками заряж. Но, обладая малыми фазовыми скоростями, такие волны заперты в плазме, не излучаются, а со пременем диссипируют, поглощаясь частицами плазмы. Именно поэтому возбуждение медленных волн в плазме нерелятивистскими пучками заряж. [7]
При взаимодействии магнитного поля Земли с солнечным ветром возникает стоячая ударная волна, ибо направленная скорость плазмы превышает тепловую скорость частиц - скорость звука. [8]
Вычислим коэффициент диффузии в двух предельных случаях - в одном из них дрейфовая скорость иона мала по сравнению с тепловой скоростью частиц газа, в другом выполняется обратное соотношение. При этом мы воспользуемся тем, что ширина функции распределения по скоростям мала по сравнению с характерными значениями скорости. [9]
Займемся теперь изучением тех последствий, которые вызывает инжекция в плазму моноэнергетического или холодного пучка электронов малой плотности, движущегося через плазму со скоростью v0t много большей тепловой скорости частиц плазмы. [10]
Задача 4.18. Ионы, масса которых совпадает с массой частиц газа, движутся в сильном электрическом поле, так что дрейфовая скорость иона значительно превышает тепловую скорость частиц газа. Определить дрейфовую скорость ионов в случае, когда сечение рассеяния иона на частице газа не зависит от скорости столкновения, а само рассеяние изотропно в системе центра инерции. [11]
В случае, если масса иона значительно превышает массу частицы газа, то энергия движения частиц поперек поля не зависит от напряженности поля, пока дрейфовая скорость иона много меньше тепловой скорости частиц газа. При высоких напряжен-ностях электрического поля средняя кинетическая энергия иона обусловлена его движением в направлении поля. [12]
Мы уже видели при рассмотрении продольных колебаний электронной плазмы, что мнимая часть диэлектрической проницаемости мала ( а поэтому сравнительно невелико поглощение волн), если фазовая скорость значительно превышает тепловую скорость частиц. [13]
Дрейфовая скорость иона значительно превышает тепловую скорость частиц газа. [14]
Строго говоря, параболическое уравнение лишь приближенно описывает процесс теплопроводности. На самом деле скорость распространения тепла конечна и не превышает ( при молекулярной или электронной теплопроводности) тепловой скорости частиц. [15]
Страницы: 1 2