Средняя скорость - тепловое движение - электрон
Cтраница 1
Средняя скорость теплового движения электронов равна нулю, поскольку в любых двух противоположных направлениях за данный промежуток времени проходит одинаковое число электронов с одинаковыми по величине, но противоположными по знаку скоростями. При наличии внешнего электрического поля все электроны проводимости совершают также регулярное движение в одном и том же направлении ( противоположном направлению поля, так как заряд электронов отрицателен), которое ( движение) накладывается на их хаотическое движение. Вследствие этого движение электронов оказывается не вполне хаотическим, а средняя скорость движения электронов не равной нулю, что и является причиной появления электрического тока. [1]
Мы видим, что средняя скорость теплового движения электронов превосходит среднюю скорость их упорядоченного движения ( § § 39.2 и 44.2) примерно в 10е раз. [2]
Мы видим, что средняя скорость теплового движения электронов превосходит среднюю скорость их упорядоченного движения ( см. § § 39.3 и 44.2) примерно в 108 раз. [3]
Поскольку в месте их контакта оба металла имеют одинаковую температуру, то и средняя скорость теплового движения электронов в этом месте одна и та же. Для простоты рассуждений положим, что длина свободного пробега у них примерно одинакова. Из второго металла в первый переносится М21 / еп28К электронов. [4]
Поскольку в месте их контакта оба металла имеют одинаковую температуру, то и средняя скорость теплового движения электронов в этом месте одна и та же. Для простоты рассуждений положим, что длина свободного пробега у них примерно одинакова. Из второго металла в первый переносится N. [5]
Больцмана, 0 - число электронов в 1 CMS металла, X ( WF) и u ( WP) pPIm - длина свободного пробега и средняя скорость теплового движения электронов, соответствующие граничной энергии WF фер-миевского распределения электронов по энергиям при температуре 7 - 0 ( стр. [6]
В металлах электронный газ находится в состоянии вырождения, и скорости хаотического движения свободных электронов, определяемые не температурой тела, а концентрацией носителей ( около 1028 м - 3), могут в десятки раз превышать среднюю скорость теплового движения электронов в полупроводниках. Поэтому длина волны ( около 5 10 - 10 м) электронов, участвующих в электропроводности металлов, оказывается по крайней мере на порядок меньше, чем в полупроводнике. [7]
Возбуждение способствует увеличению всех перечисленных слагаемых. Увеличение Ег приводит к повышению средней скорости теплового движения электронов и к увеличению вероятности выхода электронов за пределы металла. [8]
Рассмотрим переменное электрическое поле и предположим, что влияние переменной составляющей пространственной плотности заряда незначительно. Такая ситуация имеет, например, место при распространении плоских электромагнитных волн в плазме, если только средняя скорость теплового движения электронов много меньше фазовой скорости волны. [9]
 |
Схема опыта для определения средней длительности свободного существования фотоэлектрона. [10] |
Таким путем получаются для т0 значения от 10 - 8 до 10 - 7 сек. Так как средняя скорость теплового движения электрона при комнатной температуре составляет 10 см / сек. [11]
 |
Схема опыта для определения средней длительности свободного существования фотоэлектрона. [12] |
Определив из уравнения ( 53) п1 и с помощью эффекта Холла п, можно вычислить среднюю длительность свободного существования фотоэлектрона. Таким путем получаем для т значения от 10 - 3 до 10 - 7 сек. Так как средняя скорость теплового движения электрона при комнатной температуре составляет 107 см / сек. [13]
Для описания движения электронов в плазме целесообразно использовать также понятие о длине свободного пробега. Мы будем называть средней длиной свободного пробега и обозначать через ke то расстояние, на котором происходит потеря первоначального направления скорости электрона. Величины Ке и те связаны соотношением Ке vere, где ve - средняя скорость теплового движения электронов. [14]
В отсутствие внешнего электрического поля в проводнике электроны проводимости, слабо связанные с ионами металла, совершают хаотическое тепловое движение. Двигаясь во всевозможных направлениях, они сталкиваются с ионами проводника и теряют при этом свои скорости. Но в то же время другие электроны получают от ионов в среднем такие же скорости, и поэтому столкновения электронов с ионами не изменяют характера теплового движения электронов. Средняя скорость теплового движения электронов равна нулю, поскольку в любых двух противоположных направлениях за данный промежуток времени проходит одинаковое число электронов с одинаковыми по величине, но противоположными по знаку скоростями. Интенсивность теплового движения электронов характеризуется средней квадратичной скоростью электронов, которая про-порциональна температуре проводника. [15]
Страницы: 1