Cтраница 1
Эквивалентная скорость деформации является функцией эквивалентного напряжения и ряда других переменных. Ими могут быть время, параметр Удквиста и другие величины. [1]
Зависимость эквивалентной скорости деформаций ползучести от эквивалентного напряжения, температуры, параметра Удквиста и других структурных параметров определяется уравнением состояния и соответствующими кинетическими уравнениями. [2]
При этом на каждом итерационном цикле рассчитываются компоненты тензора скоростей деформаций и эквивалентная скорость деформации во всех узлах сетки, так как они входят в уравнение для вихря. [3]
Эквивалентное напряжение в рассматриваемом случае согласно (1.40) ое - i / STj, а эквивалентная скорость деформации по (1.34) & (, л / У З, где т Г) Г2 - скорость угловой деформации. [4]
Обычно для лучшего согласования с экспериментами показатель степени т1 принимается в виде некоторой функции эквивалентной скорости деформации или эквивалентного напряжения. [5]
С удалением от угловой точки пуансона значения вихря быстро уменьшаются. Наибольшие вычисленные значения вихря и эквивалентной скорости деформации возрастают с увеличением обжатия заготовки, так как при этом скорость истечения увеличивается, что приводит к увеличению неоднородности поля скоростей в окрестности угловой точки пуансона. [6]
Величину пластической деформации, ее скорость и величину коэффициента вязкости определим на основе представления о возможности построения единой для материала кривой эквивалентная деформация - эквивалентное напряжение, не зависящей от напряженного состояния. Скорость деформации влияет на ход кривой в соответствии с изменением эквивалентной скорости деформации. [7]
Поведение решений теории пластичности вблизи поверхностей трения, на которых удельные силы трения при скольжении равны пределу текучести при чистом сдвиге ( условие максимального трения), обладает рядом характерных особенностей, которые, с одной стороны, могут приводить к трудностям при решении краевых задач, а с другой стороны, могут быть использованы для описания физических процессов в тонких слоях вблизи поверхности трения. В этой работе была рассмотрена плоская деформация идеальножесткопластического материала, и анализ был основан на методе характеристик. Из результатов этой работы следует, что вблизи поверхности трения сдвиговая скорость деформации ( в системе координат, связанной с поверхностью трения) и эквивалентная скорость деформации стремятся к бесконечности обратно пропорционально корню квадратному из расстояния до поверхности трения. Такое лее поведение поля скоростей имеет место в осесимметричных решениях. Вследствие этого подход, развитый в [1], не мог быть применен для осесимметричных и пространственных задач. В [5-8] был использован другой подход для асимптотического анализа поля скоростей вблизи поверхностей максимального трения для различных условий течения и гладких условий текучести. Во всех этих работах получено, что закон поведения эквивалентной скорости деформации такой же, за исключением некоторых частных случаев, как и при плоской деформации. В [9] аналогичный результат был получен для осесимметричного течения материала, подчиняющегося условию текучести Треска. [8]
В последнем случае к поверхности трения примыкает бесконечно тонкий слой недеформируемого материала. Интересно отметить, что в решении [16], основанном на модели [14], в определенном диапазоне изменения угла о также возникает недеформируемая зона вблизи поверхности трения, но ее толщина конечна. Из рис. 3 видно, что а - монотонно возрастающая функция Q. Однако из ( 1) и ( 36) следует, что качественное поведение эквивалентной скорости деформации вблизи поверхности трения для этих двух моделей материала различается. С другой стороны, в полученном решении показатель степени сингулярного члена также зависит как от свойств материала, так и от геометрических параметров задачи. [9]
Поведение решений теории пластичности вблизи поверхностей трения, на которых удельные силы трения при скольжении равны пределу текучести при чистом сдвиге ( условие максимального трения), обладает рядом характерных особенностей, которые, с одной стороны, могут приводить к трудностям при решении краевых задач, а с другой стороны, могут быть использованы для описания физических процессов в тонких слоях вблизи поверхности трения. В этой работе была рассмотрена плоская деформация идеальножесткопластического материала, и анализ был основан на методе характеристик. Из результатов этой работы следует, что вблизи поверхности трения сдвиговая скорость деформации ( в системе координат, связанной с поверхностью трения) и эквивалентная скорость деформации стремятся к бесконечности обратно пропорционально корню квадратному из расстояния до поверхности трения. Такое лее поведение поля скоростей имеет место в осесимметричных решениях. Вследствие этого подход, развитый в [1], не мог быть применен для осесимметричных и пространственных задач. В [5-8] был использован другой подход для асимптотического анализа поля скоростей вблизи поверхностей максимального трения для различных условий течения и гладких условий текучести. Во всех этих работах получено, что закон поведения эквивалентной скорости деформации такой же, за исключением некоторых частных случаев, как и при плоской деформации. В [9] аналогичный результат был получен для осесимметричного течения материала, подчиняющегося условию текучести Треска. [10]