Cтраница 2
Считаем, что белые дыры не обладают релятивистскими скоростями пекулярного движения. [16]
Поэтому более или менее обнадеживающих результатов в достижении релятивистских скоростей можно ожидать только в случае, если и близко к скорости света. Это приводит к идее создания реактивной тяги излучением фотонов. Такие, в настоящее время лишь теоретически мыслимые, ракеты называются фотонными. [17]
Поэтому более или менее обнадеживающих результатов в достижении релятивистских скоростей можно ожидать только в том случае, если и близко к скорости света. Это приводит к идее создания реактивной тяги излучением фотонов. Такие, в настоящее время лишь теоретически мыслимые, ракеты называются фотонными. [18]
Если в системе, движущейся относительно наблюдателя с релятивистской скоростью v, измерен промежуток времени А. [19]
Электрон движется по окружности в однородном магнитном поле с релятивистской скоростью. Какой график на рис. 280 представляет зависимость радиуса орбиты от скорости. Релятивистская формула нормального ускорения совпадает с классической. [20]
В циклотроне нельзя ускорять электроны, поскольку они быстро достигают релятивистских скоростей. Тем не менее существуют ускорители, в которых электроны ускоряются импульсами электрического поля в постоянном однородном магнитном поле. В микротроне частицы вводятся в ускорительную камеру не в центральной части магнитного поля, а на его краю. В месте вывода частиц помещается полый ускоряющий резонатор. В резонансе при каждом обороте электроны получают энергию 0 511 МэВ, точно равную энергии покоя электрона. [21]
Полезно также учесть, что условие медленности изменения внешних полей при релятивистских скоростях практически означает их постоянство в течение всего процесса, так как время OQ / C и время расширения сферы до размера ао - величины одного порядка. [22]
Теорема 8.1. Дифференциал кинетической энергии Т точки переменной массы, движущейся с релятивистской скоростью v, равен сумме элементарных работ всех приложенных к точке сил: внешних, удвоенных реактивных, гиперреактивных и нестационарных с учетом возникающих релятивистских эффектов, плюс кинетическая энергия частиц, отбрасываемых точкой за время dt, обусловленная их переносным движением. [23]
В лабораторной системе координат вдоль одной линии навстречу друг другу движутся с релятивистскими скоростями две частицы, массы покоя которых т и тг. [24]
Эти преобразования соответствуют повседневному опыту, в к-ром не встречаются движения тел с релятивистскими скоростями. В частности, преобразования Галилея сохраняют пространственные размеры тел п длительности физич. [25]
Такое k соответствует однородным анизотропным моделям, в которых однородное движение вещества с релятивистской скоростью получается как результат неустойчивости модели по отношению к возникновению такого движения. [26]
В предыдущем изложении часто упоминалось, что явление поляризации становится особенно важным для области релятивистских скоростей, где при достаточно больших значениях у оно вызывает заметное изменение тормозной способности. В первоначальной работе Ферми внимание было привлечено к интерпретации измерений с быстрыми частицами космических лучей. [27]
В циклотроне нельзя ускорять электроны до значительных энергий, так как они быстро достигают релятивистских скоростей. [28]
Согласно оценкам авторов, примерно 10 - 4 общей массы звезды может выбрасываться с релятивистскими скоростями. [29]
Две одинаковые частицы движутся в лабораторной системе отсчета / С навстречу друг другу с одинаковыми релятивистскими скоростями. Найти суммарную энергию частиц в системе отсчета, где одна из частиц покоится. [30]