Cтраница 1
Направленная скорость в этом случае создается приложенным электрическим полем и считать ее постоянной в общем случае нельзя. [1]
Когда направленная скорость значительно превышает тепловую электронную, можно пренебречь vTe по сравнению с и и найти максимальный инкремент неустойчивости, как это было показано раньше. Пороговое значение скорости для электронного пучка можно получить точно так же, как и для бунемановской неустойчивости. [2]
Поэтому направленная скорость заряда v в течение времени свободного пробега не остается постоянной, а линейно возрастает со I временем. Однако в конце свободного пробега электрон сталкивается с ионами решетки, отдает им накопленную в поле энергию, и его дополнительная направленная скорость падает до нуля. [3]
Поэтому направленная скорость заряда v в течение времени свободного пробега не остается постоянной, а линейно возрастает со временем. Однако в конце свободного пробега электрон сталкивается с ионами решетки, отдает им накопленную в поле энергию, и его дополнительная направленная скорость падает до нуля. [4]
Если направленная скорость пучка велида по сравнению с разбросом частиц лучка по продольным скоростям, v vTi, то, помимо рассмотренной кинетической неустойчивости, в двухпучковой гравити-рующей среде может развиваться гидродинамическая пучковая неустойчивость. [5]
Определим направленную скорость атомов. Она возникает в результате столкновения атомов с электронами и ионами. При этом время ухода ионов на стенки меньше времени соударения с атомами, так что весь импульс, который ионы получают от поля, они уносят на стенки разрядной трубки. Поскольку частота упругого столкновения электрона с атомами значительно больше частоты ухода электронов на стенки, каждый электрон передает атомам в единицу времени импульс еЕ, который он получает от поля. Атомы уносят этот импульс на стенки, причем будем считать, что средний продольный импульс отраженных от стенок атомов равен нулю. [6]
Для определения направленной скорости ионов, движущихся в электрическом поле в плазме, измеряют длину волны, излучаемой возбужденными ионами. Измерения производят с двух сторон: навстречу направленному движению ионов и вдогонку. Можно ли при расчете пользоваться классическими формулами эффекта Доплера или необходимо использовать релятивистские формулы. [7]
При равных и противоположно направленных скоростях У, и vc обработка соответствует строганию с периодической сменой режущих лезвий. [8]
В частности, если направленная скорость электронов и j / ( en) превышает звуковую cs yTe / nii, стабилизирующая роль градиента температуры в области щ ve vi отходит на второй план, и можно ожидать заметного увеличения D и х по сравнению со значениями, представленными на рисунке. В области ve v также должен иметь место эффект усиленной теплопроводности за счет токово-конвективной неустойчивости. [9]
По данным С. Э. Фриш [20] направленная скорость электронов Ve значительно меньше хаотической, поэтому энергией направленного движения в общем балансе энергии электронного газа можно пренебречь. [10]
Только при наличии этой направленной скорости газ способен разогреваться. При сравнительно высоких плотностях газа генерация энергии электрического поля в тепловую, или преобразование направленной скорости в хаотическую, почти полностью происходит в приэлектродных областях. [11]
Если под v понимать направленную скорость, за вычетом пульсаций, то возникающие за счет последних вязкие напряжения объединяются со слагаемыми правой части уравнения ( IV. [12]
Электроны также могут обладать направленной скоростью, однако их движением, как правило, можно пренебречь. [13]
Чтобы получить представление о величине направленной скорости, приведем ее значения для некоторых ионов при поле 1 В / см, температуре 0 С и давлении 1 мм рт. ст. Для однократно отрицательно заряженного иона Н2 в своем же газе и 6 2 103 см / с, для положительно заряженного иона Н2 4 5 103 см с. [14]
Наличие неравных по величине и разноименно направленных скоростей контактирующих поверхностей, обусловливающих качение с проскальзыванием, соответствует случаю зацепления зубьев шестерен, когда точка касания лежит не на начальной окружности. [15]