Средняя направленная скорость
Cтраница 1
Средняя направленная скорость Q не имеет ничего общего со средней квадратичной скоростью и2, которая вводится в элементарной кинетической теории газов. Средняя квадратичная скорость - скаляр, и - вектор. Если газ находится в равновесии, то и 0, в то время как J u2 отнюдь не равна нулю. [1]
Подвижность частицы равна средней направленной скорости, приобретаемой частицей при движении в поле, напряженность которого равна единице. [2]
Подвижность может быть определена как средняя направленная скорость, приобретаемая частицей при движении в поле, напряженность которого равна единице. [3]
Если электрического поля нет, средняя направленная скорость, являющаяся геометрической суммой скоростей носителей заряда, равна нулю. Приложение внешнего поля вызывает появление направленного движения. С увеличением напряженности поля картина начинает изменяться, и при достаточно больших полях приращение абсолютного значения скорости, получаемое на длине свободного пробега носителей, станет сравнимо с начальной величиной тепловой скорости, что означает увеличение температуры электронного газа под влиянием электрического поля достаточной напряженности. [4]
Подвижностью носителей зарядов ц и ip называют среднюю направленную скорость их движения в электрическом поле напряженностью в 1 В / см. Подвижность электронов значительно выше подвижности дырок. [5]
При этом каждый комптоновский электрон выбивает 104 - Н 105 вторичных электронов, уже не обладающих средней направленной скоростью, но определяющих - в силу своей многочисленности - электродинамические свойства среды. [6]
Выяснение основных закономерностей поведения электромагнитных волн в средах, свойства которых меняются со временем, мы начнем с анализа неподвижных параметрических сред. Для последних характерно, что в отсутствие приложенного электромагнитного поля элементарные носители заряда ( или поляризующиеся частицы) не обладают средней направленной скоростью движения относительно избранной системы отсчета. [7]
Рассмотрим влияние кинетических эффектов на неустойчивость и найдем область применения результатов, полученных в гидродинамическом приближении. Средняя направленная скорость электронов пучка, которая, как это следует из гидродинамической модели, близка к фазовой скорости колебаний, также много больше тепловой скорости электронов плазмы. [8]
 |
Схема течения потока через cry - i A i A A А. [9] |
Ламинарное ( струйное) течение однородной, инертной и вязкой жидкости, как известно, вообще говоря, неустойчиво. При определенных условиях в потоке возникают пульсационные движения - вихри. Кроме средней направленной скорости потока в данном месте и, состояние характеризуется и средней пульсацией Аи скорости потока около этого, среднего значения. [10]
Поскольку столкновения в разреженной плазме несущественны, то распределения частиц могут значительно отличаться от макс-велловских. При этом часть частиц имеет среднюю направленную скорость, Однако при наличии пучков плазма может оказаться паустойчи-вой. [11]
Поскольку столкновения в разреженной плазме несущественны, то распределения частиц могут значительно отличаться от макс-велловских. При этом часть частиц имеет среднюю направленную скорость, Однако при наличии пучков плазма может оказаться паустойчи-вой. [12]
В промежутках между столкновениями электроны, мы полагаем, движутся свободно, а следовательно прямолинейно и равномерно. Эти две величины связаны очевидным соотношением / г т, где v - скорость движения, в общем случае, различная для различных электронов. Хаотическое движение электронов в отсутствие внешнего электрического поля не создает электрического тока; при включении поля электроны под действием электрической силы получают ускорения в направлении, обратном направлению поля. Добавочная средняя направленная скорость Дг, которую они приобретают на длине свободного пробега, и будет той скоростью, которая определяет величину электрического тока. [13]
Условие (4.2) требует некоторых физических комментариев. Уже в главе 1 мы подчеркивали, что следует различать движение границы раздела и перемещение самого вещества. Например, под воздействием импульсного источника светового излучения по покоящемуся веществу может распространяться волна ионизации. Возникающие при этом электроны не обладают средней направленной скоростью движения. [14]
Первый, начальный, наиболее трудный для аналитического решения этап развития неустойчивости был подробно изучен Филдом, Фридом [264] на вычислительной машине. В этой работе было выяснено, что задача является существенно неодномерной. Только при малых временах t cop / генерируются волны параллельно приложенному полю, и эта генерация при малых временах играет важную роль. При больших временах становится важной роль волн, направление которых составляет достаточно большие углы с осью z, вдоль которой направлено электрическое поле; описываемая уравнением (1.19) диффузия происходит в основном по углу в в пространстве скоростей. Было выяснено, что средняя направленная скорость и ток через несколько ионных плазменных периодов достигают максимума, после чего идет дальнейший разогрев электронов. [15]
Страницы: 1