Cтраница 2
С этой целью рассмотрим упрощенную гидродинамическую обстановку, при которой орошение осуществляется каплями среднего диаметра d, равномерно распределенными по сечению аппарата и падающими с установившейся скоростью и. Проследим поведение в этом потоке крупной капли диаметра D, имеющей также установившуюся скорость падения v, соответствующую ее размеру. Так как крупные капли падают быстрее мелких, то они догоняют их и сливаются с ними. При падении крупная капля описывает определенный объем пространства, и более мелкие капли, находящиеся в этом объеме, будут сливаться с крупной каплей. [16]
Величину ц можно определить экспериментально. Тогда известно, что сила равна mg, ар, - это mg, деленное на окончательно установившуюся скорость падения капли. [17]
Сейчас такая всеобъемлющая теория движения жидкости воплощена в уравнении неразрывности и общих уравнениях движения. К сожалению, сложность большинства явлений течения и пределы аналитических способностей человека ограничивают строгое применение этой теории только несколькими простыми случаями. Например, можно найти распределение давления в жидком теле, которое целиком вращается или испытывает ускорение иным способом; пределом в этом случае будет гидростатическое распределение. Могут быть точно рассчитаны сопротивление ламинарного потока в однородной трубе или установившаяся скорость падения малого шара. Точно выражается и частота волн малой амплитуды под действием силы тяжести, капиллярности или упругости. Более сложные состояния потока могут быть подвергнуты теоретическому анализу лишь при игнорировании некоторыми не поддающимися описанию сторонами движения. В ряде случаев результаты имеют достаточную для инженерной практики точность. Однако часто, особенно для случая турбулентного движения, математические трудности становятся настолько значительными, что решение может быть получено только после чрезвычайного упрощения. [18]