Фазовая скорость - распространение - волна
Cтраница 2
Величину v ( r) называют фазовой скоростью распространения волн. [16]
 |
Призматический щуп для возбуждения продольных и поперечных волн в исследуемом теле. [17] |
При отсутствии дисперсии ( дисперсией называется зависимость фазовой скорости распространения волн от их частоты) эти два скорости равны друг другу. [18]
На рис. 5.13 приведены кривые частотной зависимости фазовой скорости распространения волн напряжения и тока по однородным в ( каУель D. [19]
А - константа, зависящая от параметров стержня; с - фазовая скорость распространения волн, не зависящая в данном случае от частоты; I х - XQ - расстояние между входом и выходом. Таким образом, модуль частотной характеристики (3.39) постоянен, а фаза прямо пропорциональна частоте ф ( о) 1 / с. Если в тонком стержне вибрация передается продольными или крутильными волнами, потери корреляции в нем не происходит независимо от формы спектральной плотности мощности внешней силы. Другая картина наблюдается, когда в стержне возбуждаются изгибные волны. [20]
Приведенный вывод выражения (242.2) не строг, так как мы везде предполагали, что фазовая скорость распространения волн v совпадает со скоростью движения энергии. Однако в общем случае это заведомо не так. [21]
Таким образом, при условии, что LG RC, коэффициент затухания а, фазовая скорость распространения волн напряжения и тока v и волновое сопротивление однородной цепи ZB как бы не зависят от частоты и в цепи не должно быть искажений. [22]
 |
Простейший волновой пакет. [23] |
В недиспергирующей среде фазовая скорость не зависит от со, поэтому групповая скорость равна фазовой скорости распространения волны. В диспергирующих средах фазовая и групповая скорости не равны. Соотношение ( 2 - 270) показывает, что если фазовая скорость уменьшается с увеличением со, то групповая скорость меньше фазовой; если фазовая скорость увеличивается с увеличением со, то групповая скорость больше фазовой. [24]
Длина волны Я и частота v связаны соотношением Авфи / у, где фш - фазовая скорость распространения волны. Нужно использовать и соотношение (37.6), связывающее корпускулярную характеристику электрона - его энергию W - с частотой v электронной волны. [25]
Приведенный вывод выражения (271.2) не является строгим, так как мы везде предполагали, что фазовая скорость распространения волн v совпадает со скоростью движения энергии. Тем не менее выражение (271.2), полученное нами путем нестрогих рассуждений, оказывается справедливым для всех случаев. [26]
 |
К формулировке теоремы Пойнтинга. [27] |
Приведенный вывод выражения (267.2) не является вполне строгим, так как мы везде предполагали, что фазовая скорость распространения волн v совпадает со скоростью движения энергии, что не очевидно. Более того, известно, что в анизотропных средах ( многие кристаллы) это заведомо не имеет места. Однако выражение (267.2), полученное нами путем нестрогих рассуждений, оказывается справедливым для всех случаев. [28]
Расширение частотного предела, при сохранении высокой чувствительности, достигается применением спиральных замедляющих систем, в к-рых фазовая скорость распространения волны вдоль замедляющей системы и скорость электронов пучка одинаковы. При этом электронный пучок, проходя отклоняющую систему, испытывает отклонение при действии постоянного отклоняющего поля, что позволяет получить осциллограммы процессов, происходящих с частотами до десятков тысяч Мгц. [30]
Страницы: 1 2 3 4