Cтраница 1
Относительная скорость жидкости при этом будет определяться как градиент найденного потенциала ( 1), а давление находится из интеграла Лагранжа - Коши. [1]
Относительная скорость жидкости непосредственно в месте ее контакта с твердым телом ( или другой жидкостью) слагается из касательной и нормальной составляющих. Величина же нормальной к поверхности раздела составляющей вектора относительной скорости зависит от проницаемости этой поверхности по отношению к данной среде. [2]
В области малых относительных скоростей жидкости ( ws C Wj) в пограничном слое ( рис. 2.25) сила Магнуса выталкивает частицу в ядро потока. [3]
Вследствие влияния вязкости относительная скорость жидкости на поверхности тела равна нулю. Поэтому около самой поверхности передача тепла в жидкости осуществляется путем теплопроводности: q - f ( [ grad Т ст, где К - коэффициент теплопроводности жидкости, Igrad Т ст - модуль градиента температуры жидкости на границе с телом. [4]
Экспериментально доказано, что относительная скорость жидкости на поверхности твердого тела всегда равна нулю. [5]
Абсолютная скорость равна геометрической сумме относительной скорости жидкости и окружной скорости рабочего колеса. Окружная скорость жидкости, выходящей между лопатками рабочего колеса, совпадает с окружной скоростью колеса в данной точке. [6]
Абсолютная скорость равна геометрической сумме относительной скорости жидкости и окружной скорости рабочего колеса. Окружная скорость жидкости, выходящей между лопастями рабочего колеса, совпадает с окружной скоростью колеса в данной точке. [7]
Кроме того, наличие окружной составляющей скорости уменьшает относительную скорость жидкости на входе wlt что снижает гидравлические потери в колесе и увеличивает допустимую высоту всасывания. Это способствует выравниванию скоростей. В результате нарушение осевой симметрии потока у входа в рабочее колесо при спиральном подводе получается значительно меньшим, чем при кольцевом подводе. [8]
Формулы ( 8) позволяют определить контуры, для которых относительная скорость жидкости в точках А и С равна нулю или есть конечная величина. Хотя нас интересует главным образом последний случай, но для более полного объяснения нашей теории возьмем сначала простой пример, относящийся к первому случаю. [9]
Наилучшее диспергирование с помощью вращающегося горизонтального диска достигается при отсутствии относительной скорости жидкости и диска на его периферии. Отсюда находим выражение для минимального диаметра диска: ( 2г) мнн 4К 5 ( covj - 0 25 при со 3 85 [ ( KvJ1 / 6 / ( 2r) 0 75 ] ( рж. [10]
Угол р между отрицательным направлением переносной скорости насоса ин и относительной скоростью жидкости w в относительном движении называется углом наклона потока. [11]
Точный анализ условий массопередачи от сферы к окружающей жидкости возможен для малых относительных скоростей жидкости и частицы, что характерно для суспензий мелких частиц. Решив численными методами совместно дифференциальные уравнения диффузии и гидродинамики для потока в окрестностях одиночной сферы, они получили зависимость между критериями NuA kcdp / Dim и Ред dpii / Dim. [12]
Но такое вычисление было бы не согласно с воззрением Ренкина, по которому относительная скорость жидкости на поверхности судна совсем не есть v и может быть даже равна нулю. [13]
Но такое вычисление было бы не согласно с воззрением Ренкнна, по которому относительная скорость жидкости на поверхности судна совсем не есть v и может быть даже равна нулю. [14]
Качественно воздействие реактивной силы на теплообмен в струе заключается в том, что при положительной относительной скорости жидкости ее движение тормозится присоединением массы конденсата, f ( X) возрастает, а подогрев увеличивается по сравнению с расчетом по формуле первого приближения. [15]