Относительная скорость - обтекание
Cтраница 2
Представленный на рис. 3.9. и в табл. 3.6. материал указывает на то, что в данной скважине условия работы погружного-электродвигателя в начальные периоды освоения были неблагоприятными - в течение длительного времени относительная скорость обтекания была близка к нулевой. [16]
 |
Динамика значений расстояния от устья до уровня жидкости в кольцевом пространстве Нур i ( l, статического уровня Яст ( 2 и относительной скорости обтекания w ( 3 при освоении скважин. [17] |
Представленный на рис. 3.9. и в табл. 3.6. материал указывает на то, что в данной скважине условия работы погружного электродвигателя в начальные периоды освоения были неблагоприятными - в течение длительного времени относительная скорость обтекания была близка к нулевой. [18]
Формула проверена в пределах Re от 430 до 1620, а определяемые по ней значения Nu и а являются расчетными эффективными величинами, характеризующими полный эффект метода встречных струй, включающий эффекты удержания частиц ( увеличения их времени пребывания в аппарате) и увеличения относительной скорости обтекания частиц газом. [19]
Частицы топлива приходят во взвешенное состояние, когда сила тяжести частиц уравновешивается силой лобового давления, вызываемой газовым потоком. Максимально возможная относительная скорость обтекания, при которой лобовое давление газового потока на частицу уравновешивает силу тяжести и частица подхватывается газовым потоком, называется критической скоростью обтекания. [20]
 |
Схема поперечной миграции частицы в неоднородном потоке под действием силы Сэфмена. [21] |
Разница относительных скоростей обтекания частицы с различных сторон приводит к возникновению перепада давлений. [22]
Компонента этой результирующей силы в направлении относительной скорости обтекания тела V0 называется лобовым сопротивлением. Компонента, нормальная к относительной скорости обтекания, представляет собой подъемную или поперечную ( б о ко в у ю) силу. [23]
Абсолютные значения коэффициентов теплоотдачи для частиц мелкозернистого материала в кипящем слое получаются сравнительно небольшими. Это объясняется тем, что относительная скорость обтекания частиц несущим потоком газа или жидкости при малом размере частиц невелика. Опыты показывают, кроме того, что движение частиц в кипящем слое совмещается с локальными потоками жидкости. При этом теплообмен между частицами и потоком несомненно ухудшается. [24]
Абсолютное значение коэффициентов теплообмена для частиц мелкозернистого материала в кипящем слое получается сравнительно небольшим. Это объясняется тем, что относительная скорость обтекания частиц несущим потоком газа или жидкости при малом размере частиц невелика. [25]
При очень малых значениях тока в конце полупериода и при переходе тока через нуль скорость обесточенного ствола дуги стремится к нулю ( од - - 0), однако сопутные слои холодного газа обладают еще некоторой скоростью, которая затем затухает благодаря турбулентному рассеянию энергии. Поэтому при переходе тока через нуль относительная скорость обтекания ствола становится равной нулю, вместе с тем остается затухающее вихревое движение группы частиц холодного газа, которые воздействуют на плазму остаточного ствола непосредственно перед переходом тока через нуль. Этим создаются более благоприятные условия для теп-лоотвода от ядра дуги, следовательно, для развития рекомбинации ( захвата) электронов и для восстановления электрической прочности промежутка. Поскольку кратковременное турбулентное остаточное воздействие потока носит затухающий характер, скорость восстановления электрической прочности ( в пределах околонулевой области тока) с течением времени уменьшается. [26]
На рис. 3.9. представлены результаты измерений и обработки по каждой скважине. На рисунках показаны динамика изменения уровня жидкости, замеренная волномером и относительная скорость обтекания, вычисленная по вышеприведенной методике. Учитывая многообразие форм приведенных графиков первоначально был проведен анализ по отдельным скважинам. [27]
В заключение обратим внимание на мало освещенный в специальной литературе вопрос зависимости гидродинамических коэффициентов сопротивления от податливости преграды. Если период собственных колебаний преграды близок к периоду волновой нагрузки ( резонанс), то относительная скорость обтекания преграды волной мала. По-видимому, в этом случае должна быть мала и скоростная составляющая волновой нагрузки. [28]
Как уже отмечалось во введении, скорость конвективного массопереноса к частицам, движущимся в потоке жидкости, определяется полем течения вблизи частицы, причем существенны лишь относительные скорости обтекания. [29]
Основная идея метода статистического моделирования процесса состоит в учете того обстоятельства, что каждая частица перемещается по объему псевдоожиженного слоя случайным образом со скоростью, значение которой также имеет случайный характер. Иными словами, каждая частица в любой последующий момент времени может оказаться на некоторой иной высоте псевдоожиженного слоя, где значение температуры и влагосодержания сушильного агента другие, чем те, с которыми контактировала частица в предыдущий момент. Аналогично, случайным образом изменяется значение относительной скорости обтекания частицы сушильным агентом, а следовательно, меняются значения коэффициентов внешнего тепло - и влагообмена. Таким образом, уравнения внутреннего тепломассопереноса для сферической частицы рассматриваются здесь со случайными граничными условиями. Такая задача может считаться замкнутой в том случае, когда характер распределения случайных значений координат частицы и скорости ее обтекания сушильным агентом в псевдоожиженном слое известны из непосредственных экспериментальных измерений. Такого рода измерения проведены [38, 40] при помощи просвечивания псевдоожиженного слоя рентгеновскими лучами и измерения локальных скоростей газа миниатюрным датчиком. Результаты измерений представлены в виде аппроксимационных выражений для автокорреляционных функций стационарных случайных процессов. Экспериментальные данные о зависимости случайных распределений частиц по координатам и скоростям движения позволяют сформулировать задачу сушки в псевдоожиженном слое в виде системы (6.112) со стохастическими условиями однозначности, зависящими от случайного значения координаты частицы и от вида экспоненциального профиля температуры сушильного агента. [30]
Страницы: 1 2 3