Cтраница 2
LP был произвольным и на количество некасающихся контуров t не накладывалось никаких ограничений, то можно говорить, что любое слагаемое, принадлежащее Р, принадлежит и - К. [16]
Так как произведение fn является для элемента постоянно замкнутой цепью, оно может быть приписано в качестве произведения к любому слагаемому структурной формулы. [17]
Поскольку интегралы в ( 61 3) будут иметь одинаковый вид для любого из компонентов кинетической энергии и значение определенного интеграла не зависит от обозначения подынтегральной величины, выражение ( 61 3) остается справедливым для любого слагаемого кинетической энергии. Число переменных, от которых зависит энергия, называется числом степеней свободы; уравнение ( 61 3) показывает, что на каждую степень свободы, на каждую из координат, определяющих движение частицы, приходится одна и та же средняя энергия. Покажем, что этот вывод остается верным не только для поступательного, но и для вращательного движения. [18]
Из первого свойства эквивалентных неравенств вытекает важное для дальнейшего следствие. Любое слагаемое, определенное для всех значений неизвестной величины, можно перенести из одной части неравенства в другую, поменяв знак этого слагаемого на противоположный. [19]
Поэтому всегда следует иметь в виду, что определение зависимости р р ( V, 6) не дает полных сведений о термодинамических свойствах вещества. Кроме того, и любое слагаемое в давлении, зависящее линейно от температуры, не сказывается на энергии, выпадая из полученного равенства. [20]
Доказательство проводится индукцией по г. Для г 1 справедливость леммы вытекает из формулы (5.4) и определения вершины а. Покажем, что в любом слагаемом правой части (5.5) должен присутствовать сомножитель 5, где т - иа, ш г, равный нулю по предположению индукции. [21]
Каждая из них в свою очередь состоит из отдельных слагаемых, по-разному зависящих от расстояния до элемента тока. Несмотря на то что величина любого слагаемого возрастает по мере приближения к диполю, степень этого возрастания различна для различных слагаемых. Действительно, в точках поля, где kR J I, поле определяется главным образом слагаемым, содержащим в знаменателе величину kR в наивысшей степени; там же, где kR 1, поле определяется в основном слагаемыми с наименьшими степенями kR в знаменателе. Соответственно этому все поле принято разбивать на отдельные зоны. Наибольший практический интерес представляют так называемые ближняя зона, или зона кваз - и стационарности, и дальняя, или волновая, зона. [22]
В разложении ( а Ь 1 по формуле Ньютона содержится п 1 слагаемых. Сумма показателей степеней при а и Ь в любом слагаемом разложения равна и - показателю степени бинома. [23]
Во всех предыдущих разделах многократно подчеркивалось, что в конечном итоге причиной возбуждения вибрационного горения является возмущение теплоподвода или эффективной скорости распространения пламени. Следовательно, вибрационное горение может иметь самую различную природу. В общем случае оно может возбуждаться за счет любого слагаемого, входящего в систему (15.5) и описывающего процесс внутри области сг. Тогда взаимодействие вихреобразования с акустическими колебаниями может привести к самовозбуждению колебательной системы. Поскольку этот случай никак не связан с процессом горения, он в книге не рассматривался. [24]