Cтраница 2
Переходя к еще более концентрированным растворам ( порядка 1 молъ л и выше), оказывается, что поправки на радиус ионов тоже недостаточно для получения согласных с опытом зависимостей. Гюккель сделал произвольное допущение о линейной зависимости D с концентрацией раствора, что после ряда приближений сводится в конце концов к добавочному слагаемому, пропорциональному концентрации с в первой степени. [16]
Если не учитывать взаимодействия заторможенных внутренних вращений с другими вращениями в молекуле ( что почти всегда делается), то этим вращениям отвечает множитель в статистической сумме, который можно рассматривать совершенно независимо, и, следовательно, этим вращениям отвечает добавочное слагаемое в выражениях для теплосодержания и для теплоемкости. Мы, конечно, здесь предполагаем, что взамен этого при расчете опущены члены в колебательной части статистической суммы, соответствующие крутильным колебаниям. [17]
Начиная с уравнения (41.21), наше обсуждение ближе примыкает к работе Блоха1), которая в период написания данной книги была еще не опубликована, чем к работам Томаса и Лейна, Томаса и Вигнера. В рассмотрении Блоха фигурируют только стационарные состояния и не используется в явном виде связь с теорией оптического поглощения, а также результаты старой работы по захвату медленных нейтронов. При таком более детальном рассмотрении в знаменателе первого множителя в (41.27) появляется добавочное слагаемое, которое имеет важное значение при вычислении второго момента распределения силовой функции. [18]
Можно поставить вопрос и иначе: мы найдем поле на произвольном расстоянии от точечного заряда, который почти незаметно колеблется вверх и вниз. Если расстояние между центрами зарядов равно d, то у зарядов появится дипольный момент р 71, который мы будем считать функцией времени. Следует ожидать, что поблизости от зарядов запаздыванием поля можно будет пренебречь; электрическое поле будет в точности таким же, как и то, которое получалось раньше для электростатического диполя [ но, конечно, с мгновенным дипольным моментом р ( /) ] Однако при большом удалении в формуле для поля должно появиться добавочное слагаемое, которое меняется как 1 / г и зависит от того, каково ускорение заряда в направлении, поперечном к лучу зрения. Посмотрим, получится ли у нас этот результат. [19]
Реальный кристалл всегда содержит значительное количество нарушений ( дефектов) кристаллической решетки. Прежде чем рассматривать конкретные виды дефектов найдем те общие черты, которые отличают реальный кристалл с дефектами от идеального кристалла без дефектов. U, где U0 - потенциальная функция идеального полупроводника, а II - добавочное слагаемое, отличное от нуля только в локализованной области вблизи дефекта. Поэтому изменяются энергетические состояния только тех электронов, которые находятся в этой области, а это приводит к образованию локальных энергетических состояний, накладывающихся на идеальную зонную структуру. Число таких локальных состояний либо равно числу дефектов, либо превышает его, если с дефектом связано несколько таких состояний. Расположение локальных состояний ограничено областью вблизи дефекта. А это значит, что уровни дефектов, на которых они расположены, не лежат ни в зоне проводимости, ни в валентной зоне. Они располагаются в запрещенной зоне полупроводника. [20]
Бьеррум ( 1927) обращает внимание на необходимость принять во внимание изменение радиуса ионов с температурой. Конечных разбавлениях даже у сильных электролитов и приписывает член - Ас формулы ( 260Ь) теплотам диссоциации, поглощающимся при дальнейшем распадении молекул, оставшихся еще недиссоциированными. В достаточно разбавленных растворах, по закону действия масс, их количество пропорционально концентрации, что и дает член - Ас. Если учесть изменение диэлектрической постоянной с концентрацией, то, как мы видели, коэфициент активности получает добавочное слагаемое - ( - Вс. [21]
Необходимо отметить сходство между формулами ( VI. Обе показывают, в согласии с имеющимися экспериментальными данными ( см. раздел ( VI. Ре ц с ростом скорости потока и дают в пределе линейную зависимость хп от и и асимптотическое приближение числа Ре к постоянному значению, которое совпадает с соответствующей величиной для процесса продольного или поперечного перемешивания вещества. Отклонение от линейной зависимости х ( и) при малых числах Re, вызванное учетом смешанного механизма теплопередачи, не может быть пока проверено на опыте из-за неточности имеющихся экспериментальных данных. Хп появится добавочное слагаемое, связанное с задержкой тепла в частицах. [22]