Первое слагаемое

Cтраница 2

Первое слагаемое в этом выражении характеризует диффузионную составляющую концентрации неосновных носителей в темноте при прямом напряжении смещения, приложенном к рассматриваемой половине диода Шокли. Второе слагаемое представляет собой концентрацию неосновных носителей, обусловленную воздействием света. Произведение Ln ( Dn т) 1 2 носит название диффузионной длины неосновных носителей. [16]

Схемы энергетических зон в солнечных элементах различного типа. [17]

Первое слагаемое в правой части уравнения (1.24) находится с помощью выражения (1.22), где величина Г ( Л) равна плотности потока фотонов на освещаемой поверхности р-слоя. [18]

Первое слагаемое справа стремится к 0, по только что доказанному. [19]

Первое слагаемое в знаменателе формулы (7.11) представляет собой собственную упругость полупространства в данной задаче. Прид / Д EbSp податливость полупространства пренебрежимо мала, упругое тело ведет себя как идеально жесткое. [20]

Первое слагаемое справа обычно для соотношений дефектов, рассмотренных выше, и нам предстоит обсудить лишь второе слагаемое, отвечающее за особенности не общего положения. [21]

Первое слагаемое оценено выше. [22]

Первое слагаемое в правой части (6.4) характеризует мгновенную реакцию системы на внешнее возмущение ( изменение Ki), а второе характеризует последействие. Первое из них объясняется конечными пластическими ( необратимыми) деформациями самого конца трещины, на расстояниях порядка радиуса кривизны конца; поэтому мгновенное приращение длины трещины имеет порядок раскрытия трещины в ее конце. Эти процессы могут быть весьма неожиданной природы, так как протекают в условиях максимально разрыхленной внешней нагрузкой структуры материала на свежей поверхности; эти условия практически невозможно воспроизвести в опыте с большими кусками металла и на значительной площади. [23]

Первое слагаемое в (7.74) отвечает разряду, второе - обратному процессу ионизации. Формула (7.74) годится для процессов выделения водорода и металлов ( на катоде); она хорошо описывает также анодную поляризацию. [24]

Первое слагаемое определяет приближение Кирхгофа, второе связано с краевыми эффектами на отдельной ленте, третье описывает результат дифракционного взаимодействия между всеми элементами решетки. [25]

Первое слагаемое здесь обусловлено только электронами, а именно их перераспределением за счет модулирующего поля. [26]

Первое слагаемое отвечает за ФСМ ( см. гл. Второе возникает из-за фазовой модуляции одной волны другой волной, распространяющейся вместе с ней, и отвечает за ФКМ. Причину этого можно проследить по числу слагаемых, которые приводят к утроенной сумме, означающей в (2.3.6) нелинейную поляризацию. Грубо говоря, когда оптические частоты двух волн различны, число слагаемых удваивается по сравнению с вырожденным случаем. [27]

Первое слагаемое учитывает эффекты ангармонизма и определяет спектр колебаний и значение теплоемкости при высоких температурах. Оно описывается зависимостью, аналогичной (3.3), но с переменной по плотности и температуре теплоемкостью. Второе слагаемое в (3.4) учитывает экспериментальные значения скачков плотности и энтропии при плавлении, ход кривой плавления и описание близкой к кривой плавления области жидкого состояния. [28]

Первое слагаемое равно взятой с обратным знаком сумме начальной стоимости объекта. В общем случае оно зависит от времени. Так, капитальные затраты часто вводят в экономические расчеты с поправкой, учитывающей отдаленность срока окупаемости. Это слагаемое, называемое в дальнейшем чистой прибылью, включает все эксплуатационные издержки, в том числе расходы на техническое обслуживание объекта. Последнее слагаемое в формуле (5.143) представляет собой взятую с обратным знаком сумму прямых и косвенных потерь из-за достижения объектом предельного состояния. Эта величина может включать ликвидационную стоимость объекта или связанные с демонтажем ликвидационные расходы. [29]

Первое слагаемое справа в (10.17) представляет собой обыкновенный степенной ряд, сходящийся в некотором круге радиуса R. Второе слагаемое после замены w l ( z - а) тоже превращается в обыкновенный степенной ряд, который сходится в плоскости w в круге радиуса R2l а в плоскости z - вне круга радиуса l / Ri. Поэтому областью сходимости (10.17) является кольцо ( рис. 10.6), что и служит причиной популярности рядов Лорана. [30]

Страницы: 1 2 3 4