Кромочный след
Cтраница 3
При всех режимах работы дополнительные потери в значительной мере сосредоточены в кромочном следе. В области вблизи вогнутой поверхности лопатки дополнительные потери резко уменьшаются и даже возможно их отрицательное значение. По мере приближения к выпуклой стороне лопатки дополнительные потери энергии сильно возрастают, особенно при больших скоростях. [31]
 |
Распределение полей дисперсности жидких частиц и отндсительной влажности пара за сопловой решеткой. 7 i, - - - - Jf - T jf. [32] |
Наиболее крупные капли ( da 10 - Ю 8 м) выпадают в кромочном следе, в зоне развитого вихревого движения. Кроме того, вихревая дорожка оказывает существенное влияние на весь процесс течения пара в зазоре и в рабочей решетке турбинной ступени, так как в процессе ускорения вихрей происходит распад их и распространение возникших частиц влаги в основной поток. [33]
 |
Изменение скоростей движения двухфазного потока в кромочном следе.| Картина разрушения пленки влаги за кромкой прямой пластины. [34] |
Как следует из § 3 - 3, наиболее крупные капли образуются в кромочном следе решеток. Эти капли обладают малыми скоростями по сравнению со скоростью пара и, следовательно, попадают на рабочие лопатки с большими углами атаки. Таким образом, их отрицательное воздействие на экономичность турбин и эрозионный износ лопаток оказывается определяющим. [35]
 |
Изменение профильных потерь и углов выхода потока в зависимости. [36] |
При добавлении ОДА влияние у0 на dKi оказывается минимальным и ощущается в основном в кромочных следах. Следовательно, наиболее значительное снижение rfK4 фиксируется при большей влажности. Так, при г / 05 % в ядре течения введение ОДА приводит к уменьшению dKl примерно от 40 до 15, а в кромочных следах от 65 до 22 - 28 мкм. При у0 - 15 % значения dvi снижаются от 70 - 75 до 20 мкм в ядре потока и от 100 - ПО до 42 - 45 мкм в кромочных следах. В среднем в исследованном диапазоне г / 0 добавки ОДА позволяют уменьшить диаметры капель в выходном сечении в 2 5 - 3 5 раза. Можно предположить, что и в межлопаточных каналах диаметры капель уменьшаются столь же интенсивно. [37]
На рис. 2 - 12 а дано схематическое изображение эпюр скоростей и температур в кромочном следе рабочей решетки в относительном движении для трех расстояний за кромкой, а на рис. 2 - 12 6 показана фотография кромочного следа, на которой четко видны сходящие с кромки вихри. [39]
Испытания решеток с малыми углами выхода ( 9 - 10) показали, что сглаживание кромочного следа происходит на меньшем расстоянии, чем при больших углах выхода. Это объясняется тем, что при уменьшении угла выхода потока увеличивается его пробег до данного сечения на одном и том же расстоянии от выходных кромок лопатки. [40]
Здесь отчетливо видна деформация кромочного следа в зависимости от влажности: с ростом у0 глубина кромочных следов возрастает; при г / 02 % заметно увеличивается ширина аэродинамического следа; одновременно возрастают потери в ядре потока. Толщина и скорость движения пленки вдоль образующих профиля, а также режимы течения в парокапельном слое меняются в соответствии с изменением скорости ядра потока. [41]
На спектрах, отвечающих числам М1 1 2 и М1 1 5, весьма отчетливо очерчены кромочные следы; следовательно, можно предположить, что роль вихревых областей в процессе конденсации и в этих режимах оказывается значительной. При М1 2 15 трудно по спектру оценить роль кромочных следов в процессе конденсации. Необходимо отметить, что на спектрах данной серии волновая структура сверхзвукового потока вырисовывается слабо. Это объясняется, во-первых, тем, что градиенты плотности в потоке при глубоком вакууме за решеткой невелики, и, во-вторых, тем, что конденсационные скачки ослабляют адиабатические. [42]
В состав профильных потерь как для перегретого, так и для влажного пара входят потери в кромочном следе. Скорости в нем малы по сравнению с их величиной в ядре потока. Выравнивание поля скоростей за решеткой сопряжено с потерями для перегретого и влажного пара. В обоих случаях потери возрастают с удалением от решетки. Меняются и профильные потери в зависимости от расстояния между выходными кромками лопаток и измерительной плоскостью. [43]
Эта неоднородность вызвана как конечной толщиной кромок лопаток, так и пограничными слоями, уносимыми потоком в кромочный след. В этой области теория турбулентных струй неприменима, так как в ней предполагается постоянство давления, неизменность угла направления потока и малая неоднородность поля скоростей. Несколько дальше от кромок ширина турбулентных следов увеличивается, поля статических давлений и углов потока существенно выравниваются, выравнивается также и поле скоростей, хотя его неоднородность и остается наиболее существенной. [44]
В зависимости от среднего значения числа М в этом сечении кромочного следа отраженный скачок FC либо пересекает кромочный след, либо отражается от его границы. Таким образом, поток, движущийся в косом срезе, последовательно проходит через первичную и отраженные волны разреженчя, первичный и отраженный СР скачки. [45]
Страницы: 1 2 3 4 5