Сложение - колебание
Cтраница 2
При сложении колебаний с разными частотами постоянно меняются их взаимные фазовые соотношения. Векторы боковых частот вращаются в разные стороны с угловой скоростью Q относительно вектора несущего колебания. Значение АМ-сигнала определяется проекцией результирующего вектора на вещественную ( горизонтальную) ось. [16]
При сложении колебаний с сильно отличающимися периодами 7 1 и 7 2 также получается периодическое движение; его период равен общему наименьшему кратному периодов слагаемых колебаний; но форма кривой x f ( t) в этом случае уже весьма далека от косинусоиды и зависит от соотношения амплитуд и начальных фаз. [17]
При сложении колебаний, отличающихся амплитудами и фазами, образуется эллиптически поляризованный луч, результирующий вектор колебаний которого описывает эллипс с угловой частотой, равной частоте исходных колебаний. Если толщина пластины составляет четверть длины волны монохроматического излучения, а световой луч направлен на пластину так, что его плоскость поляризации составляет угол 45 с главной плоскостью, то на выходе из пластины будет луч с круговой поляризацией. [18]
При сложении взаимопергондикуляр-ныд колебаний результат зависит как от частот, так и от начальных фаз. [19]
При сложении некогерентных колебаний с различными частотами параллелограмм на векторной диаграмме деформируется со временем, модуль результирующего вектора и угловая скорость его вращения меняются, т.е. движение не является гармоническим колебанием. Однако при сложении колебаний с близкими частотами ( До; шг - ш2 S 1, 2) на промежутке времени, малом по сравнению с временем когерентности гког 2тг / До, колебания можно считать приблизительно когерентными. Такие колебания называются биениями, шб До; - циклической частотой биений, а период изменения амплитуды Тб 2тг / и б - периодом биений. [20]
 |
Ансамбль схожих осцилляторов под действием общей внешней силы. [21] |
При некогерентном сложении колебаний результат пропорционален корню из числа осцилляторов, а при когерентном - числу осцилляторов. [22]
При сложении колебаний одинакового направления, но с разными частотами, векторы складываемых амплитуд и и а2 ( рис. 139) вращаются с разными угловыми скоростями и угол между ними не остается уже постоянным. [23]
При сложении колебаний одинаковых частот получается эллипс, наклон которого изменяется в зависимости от соотношения фаз. При разности фаз, равной нулю, эллипс вырождается в отрезок прямой. На рис. 15.4 изображены кривые, получающиеся при различных соотношениях частот и фаз. Эти кривые называются фигурами Лиссажу. [24]
 |
Двойное лучепреломление в кристалле исландского шпата. [25] |
При частичном сложении разнонаправленных колебаний амплитуды поперечных колебаний в волне окажутся очевидно не одинаковыми. [26]
 |
Наложение волн, исходящих из отверстий Si и s2. [27] |
Такого рода сложение колебаний называется интерференцией от когерентных источников. [28]
Теперь выполним сложение колебаний (11.13) геометрически. [29]
Проще проиллюстрировать сложение колебаний в электрической цепи, питаемой источником переменного напряжения, подав на вход осциллографа одновременно напряжения с различных участков электрической цепи, содержащей ( для создания сдвига фаз), кроме резистора, катушку индуктивности или конденсатор. [30]
Страницы: 1 2 3 4