Cтраница 2
В своей формулировке n - волновой дифракционной теории Кау-лп и Муди [71 ] описывают прохождение электронов через образец как прохождение через ряд jV двумерных фазовых и амплитудных объектов, разделенных расстояниями Аг. Считают, что полное изменение фазы и амплитуды электронной волны в слое образца толщиной Аг происходит в одной плоскости. Распространение волны от одной такой плоскости к следующей представляют как дифракцию Френеля в вакууме. Было показано [310], что в предельном случае, когда толщина слоя Аг стремится к нулю и число слоев - N стремится к бесконечности, так что N & z - H где Н - толщина образца, эта форма описания становится строгим представлением процесса рассеяния, полностью согласующимся с более общепринятыми квантовомеханическими описаниями. [16]
Поэтому, например, при выводе формулы (12.4) нам не нужно было учитывать столкновения. Ведь если какие-то молекулы, покинувшие слой Аг0, из-за столкновений не дошли до слоя Аг, то зато какие-то другие молекулы, которые не должны были в него попасть, дошли до него в результате столкновений. [17]