Cтраница 3
Влияние начального пограничного слоя на процесс присоединения и, следовательно, на донное давление обусловлено отклонением от асимптотической формы слоя смешения, связанным с определенным профилем скорости в точке отрыва. [31]
Так, при наложении низкочастотных воздействий интенсифицируется турбулентное перемешивание, возрастают пульсационные скорости, укрупняются периодически возникающие вихри, расширяются слои смешения и уменьшается длина его начального участка, имеет место возрастание утла раскрытия и эжекционная способность струи. При этом интенсификация турбулентного перемешивания наблюдается при определенном пороговом уровне звукового давления в акустическом поле. В случае воздействия на турбулентную струю высокочастотных сигналов интенсивность турбулентного перемешивания ослабевает: в приосевой части начального участка струи уменьшается пульсационная скорость, слои смешения утончаются, увеличивается длина начального участка смешения, уменьшаются угол раскрытия и эжекционная способность струи. [32]
Распределение потоков массы и количества движения, характеристики устойчивости и другие параметры набегающего пограничного слоя играют важную роль в развитии слоя смешения. Измеренные распределения местных чисел Маха в слое смешения для двух значений числа Маха набегающего потока и трех значений числа Рейнольдса показаны на фиг. [33]
Следовательно, задача о донном давлении может быть решена с помощью приведенных выше приближенных уравнений, так как масса жидкости, поступающая в слой смешения из натекающего пограничного слоя, занимает почти всю часть области диссипатив-ного течения, в которой развиваются высокие скорости. [34]
Наличие в спектре пульсаций давления выделенных частот свидетельствует о существовании в струях с малым начальным уровнем турбулентности и тонкими пограничными слоями вторичной неустойчивости слоя смешения. [35]
Индекс е относится к невязкому течению на границе слоя смешения, / ея - интеграл потери энергии, Д - преобразованная координата внешней границы слоя смешения. Уравнение количества движения ( 76) решается независимо от уравнения энергии. [36]
Задача о теплообмене при конденсации пара на плоской турбулентной струе жидкости решалась также Г. Н. Абрамовичем и А. П. Проскуряковым [7-1] в предположении, что на границе развивается турбу-лентнъы слой смешения. [37]
Из рис. 118 следует, что комплексные показатели степени возникают при Re 0, и можно сделать вывод, что сильно несимметричные струи, как и классический слой смешения, теряют устойчивость при бесконечно малых числах Рейнольдса. Если же асимметрия умеренная, то критическое число Рейнольдса должно зависеть от ее величины. Отметим, что при Re - 3 5 даже осесиммет-ричные ламинарные струи неустойчивы при достаточно сильных возмущениях ( см. § 3), поэтому область применимости решения ( 12) - ( 14) довольно ограничена ( при Re 15 струи неустойчивы относительно бесконечно малых возмущений [211]), хотя, как уже указывалось, предлагаемый обобщенный мультипольный подход полезен и при исследовании развитых турбулентных струйных течений. [38]
В приведенных выше определениях 6В - значение 6 в точке смыкания внешних потоков, где исчезает застойная зона и внешняя скорость ие изменяется постепенно; бу - - ширина струи или слоя смешения, а 6 -толщина вытеснения, соответствующая распределению скорости и температуры по ширине слоя. [39]
Между уравнениями ( 77) имеется связь, соответствующая изэнтропическому расширению вдоль каждой линии тока от давления pj до донного давления рв, которые считаются постоянными по толщине пограничного слоя и слоя смешения. [40]
Эжектируемый поток на поворотном участке ППСПК образует спутное поворотное движение с вогнутой свободной границей, концентричной ( при малых перепадах давления) контуру стенки поворотной части, оказывая воздействие на границу основного потока и образуя слой смешения. При определенных конструктивных параметрах, начиная с некоторого значения перепада давления ( для исследованного сопла при p0 / ph 10), статическое давление в слое смешения становится выше давления окружающей среды. [41]
Во втором случае, при воздействии на турбулентную струю высокочастотного звукового сигнала ( Sh 2 - 5), происходит ослабление интенсивности турбулентного перемешивания: в приосе-вой части начального участка струи уменьшаются пульсацион-ные скорости, происходит измельчение периодических вихрей, слой смешения становится тоньше и увеличивается длина начального участка, уменьшается угол раскрытия и эжекционная способность струи как на начальном, так и на основном участках струи. Указанное явление было обнаружено при числах Рейнольдса Re ItP-i - S 104 и малых значениях числа Маха. [42]
Для струй, когда в сечении на срезе сопла концентрация принимает только два значения z 0 и z I ( z О вне струи, 2 1 в струе), асимптотика глобального решения при х - О является автомодельным решением для слоя смешения. [43]
В первом случае, при воздействии на турбулентную струю низкочастотного звукового сигнала ( SH 0 2 - Ю 6), происходит интенсификация турбулентного перемещения: в приосевой части начального участка струи резко возрастают пульсационные скорости, приводящие к укрупнению периодических ветвей, расширяется слой смешения и уменьшается длина начального участка. Возрастают угол раскрытия и эжекционная способность струи не только на начальном, но и на основном участках струи. [44]
Это теоретическое значение достаточно хорошо согласуется с косвенной оценкой постоянной а, которую можно получить, если рассмотреть полуэмпирическое соотношение для скалярной диссипации ( 7V х Уо2 / д2, X % 2 ( см., например, Бегье, Декейсе и Лондер [1978]), в автомодельном слое смешения. [45]