Cтраница 1
Нестационарный пограничный слой имеет одну существенную особенность по сравнению со стационарным пограничным слоем. Эта особенность заключается в том, что внешний поток описывается волновым уравнением, относящимся к гиперболическому типу, в то время как в случае стационарного пограничного слоя внешний поток определяется уравнением Лапласа, принадлежащим к уравнениям в частных производных эллиптического типа. Поэтому следует различать случай передней острой кромки, где при плавном натекании скорость внешнего потенциального потока имеет конечное значение, и тупой передней кромки - обычной критической точки, в которой скорость внешнего потока равна нулю. В первом случае возмущение, вносимое передней кромкой, будет распространяться вниз по потоку с конечной скоростью, создавая различные по характеру распределения скоростей до и после прохождения волны, во втором - наличие нулевой скорости распространения возмущений избавляет от необходимости учитывать влияние этого начального ( при х 0) возмущения, и, следовательно, движение в пограничном слое будет определяться только заданием скорости на внешней границе. Практически это означает, что в первом случае при U Ф 0 выполнение последнего начального условия в системе ( 204) является существенным, во втором - этим условием можно пренебречь. Изложенное выше решение относится к случаю импульсивного приведения в движение цилиндрического тела с тупой передней кромкой, так что U 0, и последнее из условий ( 204) может быть опущено. [1]
Уравнение нестационарного пограничного слоя с самоиндуцированным давлением / / Докл. [2]
Теория нестационарного пограничного слоя представляет большой раздел теории пограничного слоя. [3]
Интегрирование уравнений нестационарного пограничного слоя (15.1) - (15.3) можно выполнить обычно способом последовательных приближений. Возможность применения этого способа основана на следующих физических соображениях. При движенииг возникающем из состояния покоя, член v д2и / ду2 в уравнении (15.2), зависящий от вязкости, в первый момент времени, когда пограничный слой еще очень тонок, имеет особенно большое значение, между тем как конвективные члены, определяющие ускорение, имеют свои нормальные значения. Введем систему координат, жестко связанную с телом, и примем, что жидкость натекает на неподвижное тело. [4]
С, Уравнения нестационарного пограничного слоя с самоиндуцирован ным / / СССР. [5]
Когда говорят о нестационарном пограничном слое, то обычно имеют в виду либо пограничный слой, образующийся при возникновении движения из состояния покоя, либо пограничный слой, возникающий при периодическом движении. При движении, возникающем из состояния покоя, тело и жидкость до определенного момента времени находятся в состоянии покоя, а затем либо тело начинает двигаться в покоящейся жидкости, либо жидкость начинает набегать на покоящееся тело. При таком разгоне тела или жидкости в непосредственной близости от стенки образуется сначала очень тонкий пограничный слой, в котором скорость течения быстро изменяется от скорости тела до скорости внешнего течения. Затем, по мере продолжения разгона, толщина пограничного слоя увеличивается, в связи с чем встает важный вопрос об определении того момента времени, когда в пограничном слое впервые начинается возвратное течение, влекущее за собой отрыв пограничного слоя. В § 1 главы V мы привели точные решения уравнений Навье - Стокса для двух нестационарных течений, а именно для течения вблизи стенки, внезапно начавшей двигаться в своей собственной плоскости, а также для течения в трубе, внезапно возникшего из состояния покоя. Оба эти случая могут служить примерами разгонного течения с образованием нестационарного пограничного слоя. [6]
В дальнейшем мы рассмотрим сначала нестационарные пограничные слои при несжимаемом течении. [7]
Причина сравнительной сложности решения задач нестационарного пограничного слоя заключается в наличии в его уравнениях наряду с членами, выражающими конвективное ускорение, еще дополнительного члена - локального ускорения. [8]
Причина сравнительной сложности решения задач нестационарного пограничного слоя заключается, во-первых, в наличии в его уравнениях наряду с членами, выражающими конвективное ускорение, еще дополнительного члена - локального ускорения и, во-вторых, в появлении, наряду с граничными, еще начальных условий. [9]
В этом случае теплообмен происходит при нестационарном пограничном слое и его закономерности существенно отличаются от рассмотренных в предыдущем параграфе. [10]
Таким образом находятся все профили газодинамических параметров в нестационарном пограничном слое. Отметим, что предложенный метод обладает квадратичной сходимостью и может быть рекомендован для решения подобных газодинамических задач. [11]
Таким образом, на основании данного метода определяются локальные и интегральные характеристики нестационарного пограничного слоя на колеблющемся затупленном осесимметричном теле. [12]
Начальные и граничные условия позволяют полностью замкнуть краевую задачу для систем уравнений нестационарного пограничного слоя. [13]
Изложенный в предыдущем параграфе многопараметрический метод расчета стационарного пограничного слоя допускает обобщение и на случай нестационарного пограничного слоя. [14]
В работе Фарна и Арпачи [7,2] строится явная двухслойная по времени разностная схема для системы уравнений нестационарного пограничного слоя в несжимаемой жидкости. Производная по времени аппроксимируется по двум точкам, а пространственные про-изводные - симметричным образом по трем точкам на предыдущем временном слое. Уравнение неразрывности служит для нахождения поперечной составляющей скорости и аппроксимируется обычным образом по четырехточечн ой схеме. В работе приводится условие устойчивости схемы. Численно исследованы различные режимы колебаний. [15]