Вязкий слой

Cтраница 2

Наряду с инерционным сопротивлением пристеночный вязкий слой создает активное сопротивление, которое приблизительно равно удельному волновому сопротивлению стоксовских волн, умноженному на длину трубы. [16]

Чепмен 16 ] рассматривает плоский тонкий вязкий слой смешения, отделенный от твердого тела замкнутой областью, в которой воздух движется с малой скоростью ( фиг. [17]

Пороговые нефтесборщики. 1 - понтон. 2-емкость. 3 - - отсасывающий рукав. 4 - нефтяное загрязнение. 5-передний край нефтесборщика. 6 - - поплавок. 7 - желоб. 8 - край желоба.| Нефтесборщик фирмы Густав Терлинг. 1 поплавок. 2 - рама. 3 - приемная воронка. 4 - - шнековый насос. [18]

Шнековые нефтесборщики позволяют собирать толстый и вязкий слой нефти. Шнековые устройства отличаются простотой, надежностью и долговечностью конструкции, малочувствительны к волнению, не реагируют на изменение свойств нефти. [19]

Так как дозвуковая часть вязкого слоя не способна выдержать внезапное повышение давления, падающий скачок отражается в виде веера волн разрежения, который компенсирует повышение давления в скачке уплотнения. В результате такого отражения течение на внешней границе вязкого слоя отклоняется в направлении поверхности пластины и по мере поворота вязкого слоя давление повышается, а поток замедляется. За областью присоединения над разделяющей линией тока формируется новый пограничный слой, который по достижении сечения с минимумом толщины ( горла) переходит в состояние, соответствующее слабому сверхзвуковому вязкому взаимодействию при новом числе Маха. В адиабатическом случае вязкое течение считается полностью докритическим в том случае, когда приращение давления, вызванное падающим скачком, плавно передается вверх по потоку до сечения с начальным течением на пластине, и сверхкритическим, если оно реагирует на повышение давления внизу по потоку только через внезапный скачкообразный переход в докритическое состояние, хотя за этим скачком течение плавное. Следует заметить, что при взаимодействии с внешним невязким сверхзвуковым течением в докритическом пограничном слое может появиться свой положительный градиент давления в направлении потока. [20]

Ликудис [60] при анализе вязкого слоя кратко рассматривал диффузию и рекомбинацию у стенки. Используя результаты расчетов теплообмена при отсутствии магнитного поля [71], он показал, что на член, связанный с рекомбинацией у стенки, неблагоприятно влияет магнитное поле: получается повышение теплового потока от диффузии и рекомбинации. Если пристеночные эффекты включить в уравнение теплового баланса ( см. разд. [21]

По этой причине зону вязкого слоя за счет турбулентной диффузии всегда преодолевает лишь определенная часть глобул, представленная наиболее быстрыми частицами. [22]

Предполагается, что в вязком слое, являющемся, по-видимому, слоем смешения, давление постоянно, за исключением окрестности области присоединения, и что на большей части своей длины этот слой удален от стенки, поэтому воздух между ним и стенкой можно считать фактически неподвижным, а температуру в области отрыва равной температуре стенки. [23]

Однако формы профиля в начальном оторвавшемся вязком слое очень важны для определения величины донного давления при ламинарном течении [51, 52], следовательно, для усовершенствования метода Чепмена требуется рассмотреть начальный пограничный слой. Несовершенство таких методов, как методы Крокко - Лиза [10] и Корста 130 ], заключается главным образом в допущении, что возрастание давления, необходимое для замыкания области отрыва, можно приравнять к разности между донным давлением и конечным восстановленным давлением на значительном удалении вниз по потоку. Его следует приравнивать либо к давлению в окружающем невозмущенном потоке, либо к несколько меньшему давлению, чтобы учесть потери при прохождении внешнего потока через замыкающий скачок. При дозвуковых скоростях замыкание области отрыва происходит в точке, где местное статическое давление превосходит давление во внешнем потоке. Исследование донного давления требует введения дополнительного параметра, а именно отношения приращения давления при замыкании области отрыва к разности между статическим давлением во внешнем потоке и донным давлением. [24]

Течение было ламинарным, и оторвавшийся вязкий слой имел прямолинейные образующие, за исключением двух малых участков вблизи точек отрыва и присоединения. Так как оторвавшийся вязкий слой образует почти коническую поверхность, давление в направлении потока оказывается постоянным и может быть оценено из известного решения Тейлора - Маккола для обтекания конуса. [25]

Поверхность полиэтилена в условиях размывания без улетучивания. [26]

Для точного решения при расчете вязкого слоя необходимо учитывать изменение вязкости за счет структурных превращений. [27]

Качественное отличие турбулентных пульсаций в вязком слое от турбулентных пульсаций в ядре потока заключается в том, что возмущения в вязком слое не могут возникать и развиваться самопроизвольно, а проникают из турбулентного ядра, затухая по мере приближения к твердой стенке. [28]

Некоторые данные о течении в вязком слое турбулентного потока. [29]

Зависимость относительного донного давления рлон / ря от параметра интенсивности вдува / / и / ( роо Коо5дон.| Распределение относительного давления вдоль оси следа в зависимости от параметра интенсивности вдува. [30]

Страницы: 1 2 3 4