Турбулентный слой

Cтраница 1

Турбулентный слой мало похож на сгущение эволюционного происхождения. Он обладает иным распределением температуры, плотности и скорости; но важнее наличие в нем значительных собственных вихревых движений, порожденных тангенциальным разрывом. Эти движения в силу общих гидродинамических закономерностей распространяются на все масштабы, вплоть до самых малых, где действует вязкость, стремясь образовать каскад вихрей того типа, который осуществляется в кол-могоровской турбулентности. [1]

Исследования пространственного турбулентного слоя чрезвычайно малочисленны, а полученные результаты отчасти противоречивы. Одно из первых экспериментальных исследований проведено Грушвит-цем [108], изучавшим турбулентный пограничный слой в круговом канале. Им были измерены профили скорости на торцовой стенке канала и вычислены напряжения трения из уравнения импульсов, написанных в цилиндрических координатах. [2]

Следовательно, турбулентный слой растет по координате х более интенсивно, чем ламинарный. [3]

Обычно толщина турбулентного слоя намного меньше расстояния до наблюдаемого объекта. [4]

Направленность излучения турбулентного слоя с попе речным сдвигом такова, что при М - оо все большая часть излучения маховскими вихревыми волнами концентрируется по направлению, близкому к перпендикулярному к потоку ( см. § 7 гл. Это и понятно, если вспомнить физический механизм излучения. [5]

Поскольку толщина турбулентного слоя конечна, можно рассматривать стационарное решение. [6]

При исследовании турбулентного слоя смешения обнаружено, что преобладающими движениями в этом слое являются крупномасштабные вихревые движения поперек потока. Эти движения возникают в области перехода и не исчезают, когда возникает мелкомасштабная турбулентность. При спаривании соседние вихри вращаются один относительно другого под действием индуцируемого ими поля скорости. В процессе развития вращения они сливаются в один вихрь большого размера. [7]

В подстилавшем турбулентном слое различная шероховатость [ э ] и ассимметричность канала [ ю ] порождают вторичные ( поперечине) токи, которые вносят возмущения через деформируемую стенку в вязкий слей и переводят послойное течение с прямой границей раздела в криволинейную. [8]

Механизм теплоотдачи при свободном турбулентном стекании жидкости по стенке. [9]

Тепло отбирается завихрениями турбулентного слоя от пограничного слоя. [10]

Затягивание точки отрыва турбулентного слоя существенно влияет на величину полного сопротивления плохо обтекаемых тел, таких, как шар или поперечно обтекаемый цилиндр. Видно, что при некотором значении Re, называемом в дальнейшем критическим числом Рейнольдса ( ReKp), происходит резкое падение коэффициента сопротивления. Это явление называется кризисом обтекания плохо обтекаемых тел. Сущность кризиса обтекания состоит в следующем. [11]

Затягивание точки отрыва турбулентного слоя существенно влияет на величину полного сопротивления плохо обтекаемых тел, таких, как шар или поперечно обтекаемый цилиндр. Видно, что при некотором значении Re, называемом в дальнейшем критическим числом Рейнольдса ( ReKP), происходит резкое падение коэффициента сопротивления. Это явление называется кризисом обтекания плохо обтекаемых тел. Сущность кризиса обтекания состоит в следующем. [12]

Зависимость средней скорости частиц от скорости псевдоожижения. [13]

Сопротивление участка топки выше турбулентного слоя определяется концентрацией пыли в этой зоне, т.е. фактически кратностью циркуляции золы. [14]

Что касается теории трехмерного турбулентного слоя, то успехи в этой области менее значительны. Как известно, в настоящее время даже лучшие методы расчета плоского пограничного слоя являются эмпирическими. Вопрос распространения этих методов на трехмерные потоки остается неясным. [15]

Страницы: 1 2 3 4