Тепловой слой

Cтраница 2

Расходомеры теплового пограничного слоя ( или теплового слоя) основаны на нагреве участка трубы и создании с двух сторон этого слоя разности температур, зависящей от скорости потока; при этом основная масса потока почти не участвует в указанном теплообмене. При определенных условиях величина температурного градиента в тепловом пограничном слое является мерой массовой скорости протекающего по трубопроводу продукта; ее значение может быть определено путем измерения разности температур в двух определенных точках или зонах, расположенных вдоль наружной поверхности стенки нагреваемого участка трубы. [16]

Изменение вдоль оси факела условной толщины динамического и теплового слоя показывает, что зависимости уо ъ ( х) линейные. [17]

Капли жидкости могут испаряться только в тепловом слое бт, поэтому можно считать, что энтальпия потока смеси на оси трубы до смыкания тепловых пограничных слоев остается неизменной и равной / i0i в кризисном сечении. Скорость потока на оси трубы увеличивается из-за роста толщины пограничного слоя и испарения капель. [18]

Столкновения с фононами не выводят электроны из теплового слоя (2.28) и поэтому не увеличивают средней разности энергий между ними. Следовательно эффективное время расфазиров-ки гее не уменьшается. С другой стороны фононы создают дополнительную неоднородность и эффект рассеяния на них суммируется с эффектом рассеяния на статических дефектах. [19]

Для практических целей применяют в основном расходомеры теплового слоя, поэтому в дальнейшем будут рассмотрены расходомеры этого типа. [20]

Согласно закону распределения Ферми-Дирака, некоторая часть электронов из этого теплового слоя может иметь очень высокие энергии, превышающие 5Ф А. Потеря электронов, несущих энергию выше средней, приводит к охлаждению эмиттирующего их металла, что можно наблюдать непосредственно на опыте при достаточных токах эмиссии. [21]

Задача о диффузии тепла решается в предположении, что толщина пограничного теплового слоя очень мала по сравнению с радиусом пузыря. [22]

Дифференциальное уравнение первой степени ( 31) описывает изменение толщины пограничного теплового слоя бт с изменением азимутального угла. [23]

При измерении расхода в трубах большого диаметра более рационально применять расходомеры теплового слоя с маломощными нагревателями, создающими температурное поле на малом участке или, иначе говоря, в точке. При изменении скорости потока изменяется коэффициент теплоотдачи, что приводит к изменению температуры на всем нагретом участке. [24]

Рост теплового пограничного слоя при вынужденном конвективном теплообмене с плоской стенкой и ступенчатом из-менениии температуры поверхности. [25]

Так как температура стенки не зависит от координаты, то рост теплового слоя всегда начинается при х 0 и, следовательно, возможно получение автомодельного решения. [26]

Расходомеры с наружным расположением нагревателей разделяются на квазикалориметрические и на расходомеры пограничного теплового слоя. Для первых - в части измерения средней скорости пульсирующего потока-справедливы выводы, получен -, ные для калориметрических расходомеров. [27]

Новым по сравнению с теорией скорости нормального горения газов здесь является наличие теплового слоя пороха с размером и временем релаксации, превышающими газовые. Зависимость скорости горения пороха отражает зависимость скорости газовых реакций от давления и температуры газов. [28]

Аналогично уравнению импульсов для динамического пограничного слоя можно получить интегральное соотношение и для теплового слоя. [29]

В расходомерах теплового слоя тепловое состояние - изменяется вследствие переноса тепла от нагревателя к термоприемиику тонким пограничным тепловым слоем. Основная масса потока в теплообмене не участвует. [30]

Страницы: 1 2 3 4