Паровой слой
Cтраница 1
Паровой слой существует около 10 - 20 мсекв зависимости от концентрации раствора и энергии импульса, после чего наступает третья стадия - разрушение парового слоя с последующим выбросом продуктов слоя и конденсацией их в объеме более холодной жидкости. После окончания теплового импульса до поступления последующего проволока охлаждается и принимает температуру раствора и система приходит в исходное состояние. [1]
В паровом слое, аналогично (12.4), распределение температур можно считать прямолинейным, не зависящим от времени. [2]
Если имеется паровой слой, то среда из него поступает в ячейки, в которых произошла конденсация. [3]
Непрерывное удаление парового слоя может привести к значительной интенсификации теплообмена при пленочном кипении. Согласно данным работ [39, 40], полученным без отсоса пара, на более гладких поверхностях коэффициент теплоотдачи выше. [4]
Из-за оттеснения паровым слоем жидкости от проволоки меняются условия теплообмена, поэтому температура проволоки продолжает расти. На это обстоятельство указывает задний фронт колебаний величины сопротивления проволоки. Паровой слой разрушается, происходит вторичное соприкосновение жидкости с проволокой с последующим слабым вскипанием. Этот режим для целей определения концентрации компонента в растворе неприемлем, поэтому интереса для нас не представлял. [6]
Если в паровом слое произошла конденсация, и в паровом слое не хватило среды для заполнения пространства от сконденсировавшейся газовой фазы, т.е. величина Л из (4.2.93) меньше нуля, то рассчитываются параметры смеси, которая состоит из газовой фазы парового слоя и низконапорной среды из окружающего струю пространства. [7]
Была измерена толщина парового слоя. [8]
 |
Экспериментальные значения коэффициента теплоотдачи при капельной конденсации водяного пара. давление 0 9 - 1 2 ата. [9] |
Вследствие малой теплопроводности парового слоя интенсивность теплоотдачи при пленочном кипении значительно меньше, чем при пузырьковом. [10]
Была измерена толщина парового слоя. [11]
Блок-схема определения параметров потока парового слоя ( с индексом еи) и среды ( с индексом см), поступающей в ячейки на место сконденсировавшейся газовой фазы, представлена на рис. 4.10. Если в некоторых ячейках п не произошло ни конденсации, ни испарения, т.е. QM / C - 0 - (4.2.81), то параметры выходящих из таких ячеек потоков, определенные из уравнений (4.2.61) - Fun, (4.2.57), (4.2.58), (4.2.61) - WHn (4.2.71) или (4.2.75) - С м, (4.2.74) или (4.2.79) - Тмп остаются без изменений и являются результирующими. Если в ячейках / произошла конденсация и количество среды из парового слоя оказалось недостаточно для заполнения пространства от сконденсировавшегося газа, т.е. А 0 - (4.2.93), то параметры потоков, выходящих из ячеек, рассчитываются следующим образом. [12]
При достаточно больших нагрузках образуется сплошной паровой слой по периметру трубки, и лишь местами струи жидкой ртути отбрасываются к стенке. [13]
 |
Зависимость коэффициента теплообмена а ( ккал / м2 - час - град от нагрузки ( ккал / м - час при пленочном кипении разных жидкостей при нормальном давлении. [14] |
При пленочном кипении вследствие образования пристенного парового слоя, через который тепло в основном передается от поверхности нагрева к жидкости, интенсивность теплообмена по сравнению с пузырьковым кипением значительно снижается. В области пленочного кипения ( линия СО на рис. 1) кривая зависимости коэффициента теплообмена от тепловой нагрузки а () показывает наличие двух областей изменения коэффициентов теплообмена. В области больших тепловых нагрузок ( участок линии ЕО) теплообмен растет с повышением тепловой нагрузки. В области малых нагрузок ( участок СЕ) теплообмен может снижаться либо оставаться неизменным с ростом тепловой нагрузки. Эта область является неустойчивой и характер кривой а () в определенной мере зависит от условий проведения опытов. Влияние расположения поверхности приводит к различиям в области малых тепловых нагрузок. [15]
Страницы: 1 2 3 4