Градиентный слой

Cтраница 4

В работе [1] было высказано предположение о возможном существовании слоя высокого градиента при дотурбу-лентном движении вязкопластичных жидкостей. Согласно такому подходу в зоне максимального напряжения сдвига при достижении им характерного для данной жидкости значения тпл начинается пластическая деформация жидкости с образованием градиентного слоя, в котором вязкость постоянна и равна пуазейлевой вязкости, как и при ламинарном течении. Этот слой достаточно тонок, однако согласно косвенным измерениям на капиллярных вискозиметрах, может достигать 1 мм и более. [46]

Схема определения глубины и степени нарушения структурными дефектами поверхностных слоев монокристаллических твердых тел путем v облучения их коллимированным пуч. [47]

Результаты измерения свидетельствуют о наличии четко выраженного поверхностного градиента дефектной структуры деформированного кремния ( рис. 25) и могут быть непосредственно использованы для количественной оценки глубины градиентного слоя. [48]

Структурный режим течения в кольцевом пространстве характеризуется наличием ядра потока, в пределах которого градиент скорости равен нулю, а также двумя градиентными слоями. Первый градиентный слой находится между поверхностями, ограниченными внутренним радиусом ядра pj и радиусом керноприемника; здесь градиентный слой положительный. Второй градиентный слой расположен между поверхностью, ограниченной внешним радиусом ядра р2 и радиусом колонны труб г, здесь градиент скорости отрицательный. [49]

При движении неньютоновских жидкостей практически имеют место два режима течения: структурный и турбулентный. Структурное движение характеризуется образованием градиентного слоя, обусловливающего гидравлическое сопротивление. Особенностью градиентного слоя в дотурбулентной области течения является его увеличение по мере роста средней скорости, а также постоянство касательного напряжения на его внутренней поверхности, называемое нами пластическим. Знание величины пластического напряжения сдвига позволяет легко определять перепад давления при структурном течении. Переход в турбулентный режим происходит вследствие роста градиентного слоя сопротивления и достижения им своего критического значения. Перепад давления в турбулентной области течения очень слабо зависит от параметров жидкости. [50]

Типовая реологическая кривая вязко-пластичных жидкостей. [51]

Теперь, исходя из сделанных допущений о постоянстве т и т, из уравнения ( 1) получаем, что в диапазоне течения 3 - 4 реологических кривых должно иметь место практическое постоянство градиента скорости - duldr const. Разумеется, для труб любых размеров представить постоянство градиента скорости по Еюему радиусу трудно. Практически весь градиентный слой должен умещаться в эту толщину 8 с приблизительно постоянным градиентом скорости. В силу тонкости слоя и перехода скорости в нем от максимума до нуля градиенты скорости должны быть высокими. [52]

Зависимость Кв от скорости течения жидкостей. [53]

Дальнейшее увеличение подачи жидкости ведет к усилению вихреобразований и росту поперечного массопереноса. К моменту достижения устойчивого турбулентного течения вытесняющей жидкости влияние подачи на изменение значений Кк уже становится небольшим. При этом градиентный слой вытесняемой жидкости удаляется довольно быстро вследствие высокой частоты пульсаций и большого количества вихрей. [54]

Измерения, проведенные с целью исследования распределения скоростей еньютояовских жидкостей, известны. Однако в них обычно не уделяется внимания пристенному слою. В одной статье нами была высказана мысль о возможном существовании пристенного градиентного слоя, обусловливающего сопротивление движению в дотурбулентной области. Для подтверждения этого допущения измерениями была сконструирована трубка Пито на базе стандартного микрометра. Измерения были проведены на глинистом растворе удельным весом 1 16 г / см3, полученном из Куганакской глины. [55]

На рис. 112, б и 113 приведены графики распределения плотности дислокаций вдоль того же направления АВ на различной глубине 5, мкм, от боковой грани ( 110) образцов Ge и Si после 3 и 8 циклов сжатия до а 9 5 кгс / мм2 соответственно. При последовательной сполировке поверхностного слоя на разную глубину 5 плотность дислокаций снижается, однако вблизи свободной поверхности и бокового ребра наблюдается некоторый градиент плотности ямок травления, распространяющийся на глубину порядка 10, 30 и 100 мкм при 3, 5 и 10 циклах сжатия соответственно. При дальнейшем увеличении количества циклов нагружения или величины прикладываемых напряжений толщина градиентного слоя может превышать 200 - 300 мкм и более ( особенно вблизи ребер и торцовых граней образца) вплоть до полного распространения на все поперечное сечение образца. [56]

Страницы: 1 2 3 4