Коронирующий слой

Cтраница 2

В положительной короне электроны, кладущие начало лавине, входят в коронирующий слой через его наружную границу. Катодом служит наружный, некоронирующий электрод, на который попадают положительные ионы после дрейфа - во внешней области короны. Скорости их у катода невелики, сам катод может быть очень удален, и вряд ли можно думать, что выбиваемые ими электроны доходят до коронирующего слоя. Видимо, главную роль в своего рода гамма-процессах на внешней границе слоя играет фотоионизация газа во внешней области, вызванная излучением коронирующего слоя. Ток, текущий во внешней области, состоит из положительных ионов, и пространственный заряд здесь положителен. Очевидно, то, что было сказано о неполном пробое применительно к отрицательной короне, относится и к короне положительной. На случае двух коронирую-щих электродов ( два тонких провода, два острия) можно особо не останавливаться. Отметим только, что во внешней области двуполяр-ной короны, разделяющей оба коронирующих слоя, текут встречные потоки положительных и отрицательных частиц. [16]

Тонкий слой вблизи проволочки, в котором возникает ионизация, называют коронирующим слоем. [17]

Во внешней области короны поле слабое и электроны, перешедшие сюда из коронирующего слоя, дрейфуют к аноду, уже не имея ионизирующих столкновений. [18]

Если коронирует катод, то электроны, которые вызывают ионизацию в объеме коронирующего слоя, выбиваются из катода положительными ионами. Если коронирует анод, то электроны возникают вблизи анода благодаря ионизации газа под действием излучения коронирующего слоя. [19]

Третье, обыкновенно делаемое исходное предположение состоит в том, что толщиной коронирующего слоя можно пренебречь. Это допущение спасает положение в тех случаях, когда толщина коронирующего слоя действительно мала. Оно устраняет вопрос о падении потенциала в коронирующем слое, а тем самым и надобность в первом исходном предположении. [20]

Поэтому при не слишком малом расстоянии между электродами время пробега иона от коронирующего слоя до противоположного электрода соизмеримо с полупериодом тока обычной технической частоты, и к коронному разряду на переменном токе нельзя применять формулы, выведенные по теории Таунсенда-Роговского для стационарного разряда. Это усложняет задачу о вольтамперной характеристике короны переменного тока [2033], совпадающую с практически важной задачей о потерях на корону на высоковольтных линиях передачи электроэнергии при помощи переменного тока. [21]

Электрическая схема детектора коронного разреза. [22]

Ионизация и возбуждение молекул газа в коронном разряде наблюдаются в сравнительно малой области коронирующего слоя. В газовой хроматографии используется биполярный коронный разряд, когда коронируют оба электрода. Если коронирует анод, то разряд называется положительным, если коронирует катод - отрицательным. [23]

При увеличении разности потенциалов между электродами сверх начальной разряд получает возможность развиваться; область коронирующего слоя расширяется, и сила разрядного тока увеличивается, пока одновременно имеющий место рост напряженности поля во внешней области вновь не сбалансирует, это увеличение. При том напряжении, наложенном на разрядный промежуток, при котором область ионизации - коронирующий слой - доходит до противоположного электрода ( если он не ко-ронирует) или до коронирующего слоя у второго электрода, исчезает причина, ограничивающая возрастание у - с увеличением тока. [24]

Устанавливая граничные условия при интегрировании, большинство авторов полагает напряженность поля на внешней границе коронирующего слоя равной начальной напряженности поля короны Е ь, согласно старой теории короны, и одновременно пренебрегает толщиной коронирующего слоя и падением потенциала в нем. Наиболее широкое распространение получила формула характеристики короны постоянного тока, данная Таун-сендом ( [20], стр. [25]

Как уже было указано, согласно этой теории искровое перекрытие должно иметь место, когда коронирующий слой, постепенно расширяющийся при увеличении напряжения, доходит до второго электрода. [26]

При увеличении разности потенциалов между электродами сверх начального напряжения короны разряд получает возможность развиваться; область коронирующего слоя расширяется и сила разрядного тока увеличивается, пока одновременный рост напряженности поля во внешней области вновь не сбалансирует увеличение напряжения между электродами. Ионизационное нарастание вследствие какого-либо толчка, вызванного случайной флюктуацией тока, вновь начинает увеличиваться и пробегает такую же кривую с высоким максимумом, как и в случае разряда между плоскими электродами. В результате имеет место переход разряда в дуговой или искровой. Таким образом, при коронном разряде происходит неполный пробой газового разрядного промежутка, завершающийся при последующем искровом пробое. [27]

Зависимость степени термической ионизации а. [28]

Теория короны переменного тока усложняется тем, что для наиболее практически интересного случая двух коронирующих проводов при атмосферном давлении время пробега иона от коронирующего слоя до второго электрода соизмеримо с полупериодом тока технической частоты. [29]

Сделаем противоположное допущение: рекомбинация ионов во внешней области разряда совершается настолько интенсивно, что лишь очень незначительная доля отрицательных ионов достигает границы положительного коронирующего слоя. [30]

Страницы: 1 2 3 4