Случай - дифракция
Cтраница 1
Случай дифракции на круглом отверстии очень важен практически, ибо все оправы линз и объективов имеют обычно круглую форму, так что при рассмотрении явлений в оптических инструментах всегда приходится считаться с дифракцией на круглом отверстии ( см. гл. [1]
В случае дифракции от монокристалла можно также получить дифракционные кольца, но для этого необходимо вращать кристалл. [3]
В случае дифракции света на круглом непрозрачном диске ВС ( рис. 6.4) закрытый им участок фронта волны нужно исключить из рассмотрения и строить зоны Френеля, начиная с краев диска. [4]
В случае дифракции электронов при высоких ускоряющих напряжениях ( 20 - 100 кВ) на поверхностях углы рассеяния составляют примерно несколько градусов. В результате угол, образуемый падающим пучком с поверхностью ( тг / 2 - 00), будет порядка одного градуса. Проникновение этого пучка в кристалл сильно ограничено поглощением или дифракцией, когда возбуждается сильное отражение, и может составлять только несколько ангстрем. Другой важный фактор, на который нужно обратить внимание в этом случае, заключается в том, что хотя для электронов показатель преломления кристалла может быть лишь немного больше единицы, для таких малых углов падения эффекты преломления будут значительными. Волны, дифрагировавшие от плоскостей, параллельных поверхности и имеющих межплоскостные расстояния порядка 2 - 3 А, могут претерпеть полное внутреннее отражение и не выйти из кристалла. Дифракционные волны, проникающие в кристалл при немного больших углах, преломятся так, что на дифракционных картинах они сильно сместятся. [5]
В случае дифракции неоднородной волны полная энергия гармоник рассеянного поля определяется мнимой частью коэффициента отражения. Последняя в силу (1.34) не может быть отрицательной. В этом случае дифракции общая рассеянная энергия не задается наперед, а зависит от величины Rpp, которая является функцией к, Ф и геометрии решетки. [6]
В случае дифракции рентгеновских лучей и электронов, когда значительная часть теплового диффузного рассеяния может оказаться включенной в измерения интенсквностей брэгговских отра-мсений, никакого эффекта поглощения не обнаруживается. Однако если эксперимент проводится таким образом, что резкие брэггов-ские пики можно отделить от ожидаемого теплового диффузного максимума, то при расчетах интенсивности брэгговских отражений следует использовать функцию поглощения. [7]
В случае дифракции электронов интенсивности, приближающиеся к интенсивностям для кинематического рассеяния от монокристаллов, даются только очень тонкими кристаллическими слоями, поперечные размеры которых обычно гораздо больше их толщины. Наиболее частая причина разориентации отдельных частей кристалла - изгиб кристалла за счет вращения вокруг осей, лежащих приблизительно параллельно слою. Из-за малой толщины кристалла рассеивающая способность вокруг точек обратной решетки сильно вытянута в направлении, почти параллельном падающему пучку, что можно представить сверткой распределения рассеивающей способности с я / 2Сехр - n2C2w2, где С - средняя толщина кристалла и w - соответствующая координата обратного пространства. [8]
В случае дифракции плоской волны на равномерно расширяющейся или сжимающейся сфере кажущееся положение границы является, как показано в § 3.2, эллипсоидом вращения, вытянутым вдоль направления распространения волны. [9]
В случае дифракции электронов интенсивности динамической дифракции необходимо усреднить по углу падения. [10]
В случае дифракции электронов средних и высоких энергий ( большей частью превышающих 50 кэВ) рассмотрение рассеивающих объемов значительно упрощается ввиду малости углов рассеяния. Эффект разброса длин волн пренебрежимо мал. [11]
Рассмотрим два случая дифракции на плоских экранах. Пусть задан некоторый экран. [12]
Различают два случая дифракции света: дифракцию Френеля, или дифракцию в сходящихся лучах, и дифракцию Фраунго-фера, или дифракцию в параллельных лучах. В первом случае на препятствие падает сферическая или плоская волна, а дифракционная картина наблюдается на экране, находящемся за препятствием на конечном расстоянии от него. Во втором случае на препятствие падает плоская волна, а дифракционная картина наблюдается на экране, который находится в фокальной плоскости собирающей линзы, установленной на пути прошедшего через препятствие света. При дифракции Френеля на экране получается дифракционное изображение препятствия, а при дифракции Фраунгофера дифракционное изображение удаленного источника света. [13]
Различают два случая дифракции света: дифракцию Френеля, или дифракцию в сходящихся лучах, и дифракцию Фраунгофера, или дифракцию в параллельных лучах. В первом случае на препятствие падает сферическая или плоская волна, а дифракционная картина наблюдается на экране, находящемся за препятствием на конечном расстоянии от него. Во втором случае на препятствие падает: щюская волна, а дифракционная картина наблюдается на экране, который находится в фокальной плоскости собирающей линзы, установленной на пути прошедшего через препятствие света. При дифракции Френеля на экране получается дифракционное изображение препятствия, а при дифракции Фраунгофера - дифракционное изображение удаленного источника света. [14]
Освещенность экрана в случае дифракции от круглого отверстия описывается функцией ЕЕ ( г), где г - расстояние от центра дифракционной картины. [15]
Страницы: 1 2 3 4