Cтраница 1
Случай осесимметричной задачи рассматривается совершенно аналогично. Эти соотношения могут быть получены как частный слу - чай соотношений пространственной задачи. [1]
В случае осесимметричной задачи ( напряжения не зависят от угла р) в выражениях (1.6.33), ( 1 6.35) все постоянные, за исключением АО, BQ, Cb, DO, равны нулю. [2]
В случае осесимметричной задачи представление (8.11) может быть упрощено. [3]
В случае осесимметричной задачи, в которой должно выполняться условие равенства нулю касательных напряжений в плоскости х30, удобнее использовать функции Папковича - Ней-бера. [4]
В случае осесимметричной задачи функции Галеркина сводятся к одной бигармонической функции %, известной под названием функции Лява. [5]
Аналогичным образом в случае осесимметричной задачи уравнение (3.14) определяет поверхности главных напряжений г х, т)), г жа (, т ]) в цилиндрической системе координат гфг. [6]
Дискретизация границы в случае осесимметричной задачи фактически осуществляется точно так же, как и в двумерном случае. [7]
Однако решения задач для случая плоской деформации не могут быть непосредственно перенесены на случай осесимметричных задач из-за различного характера уравнений равновесия. [8]
Поскольку в решении (7.7) присутствует только одна постоянная интегрирования, то в месте закрепления оболочки можно удовлетворить лишь одному граничному условию. В случае осесимметричной задачи им будет решение, соответствующее краевому эффекту. [9]
Дальнейшие уточнения расчета обтекания требуют распределения особенностей по поверхности тела вращения. Численный метод решения задачи, приспособленный к современным вычислительным машинам, имеется в работе Л. А. Маслова и И. Б. Федоровой ( 1965) и сводится к решению интегрального уравнения методом последовательных приближений. Задача может быть решена также, если в качестве распределенных особенностей выбрать не источники, и стоки, а кольцевые вихри, В работе О. П. Сидорова ( 1958) приводится система интегральных уравнений для случая двухсвязной осесимметричной задачи. [10]