Случай - капля
Cтраница 1
Случай капли, лежащей между жидкими фазами, не только более общий, но и в известном смысле проще случая капли на твердой подложке. Дело в том, что для границы раздела с твердым Телом ввиду его недеформируемости понятия натяжения и избыточной энергии не совпадают и натяжения, использованные в балансе сил, составляют лишь часть избыточных поверхностных энергий. Не вникая в детали этого сложного вопроса, отметим лишь, что разность между натяжениями вдоль покрытой и непокрытой каплей твердой поверхности совпадает с разностью соответствующих поверхностных избытков энергии. [1]
Для случая двояковыпуклой капли на жидкой подложке / ( с) является аналогом К. [2]
В случае капли это приводит к устойчивости ее формы. Экстрагирование проходит тогда со скоростью, приближающейся к скорости молекулярной диффузии. [3]
 |
Зависимость константы испарения от начального диаметра капли при сферически симметричном горении ( в состоянии невесомости ( - гептан. диаметр кварцевой нити 0 15 мм. [4] |
В случае подвешенной капли из-за причин, рассмотренных ранее, невозможно точно определить и начальный диаметр капли. [5]
В ряде случаев капли низкоконцентрированной фазы, соединяясь, образуют сквозные каналы, хотя образование непрерывного лабиринта в этом случае происходит не всегда. В мембранах, полученных таким образом, обычно присутствуют вакуоли и тупиковые поры. Если распаду на фазы подвергаются растворы, содержащие кристаллизующиеся полимеры, образуются кристаллизационные полимерные структуры, представляющие собой трехфазные системы. [7]
В этом случае капли осадителя сразу разбавляются всем объемом раствора, из которого ведут осаждение, и осадок получается более чистым. [8]
В этом случае капли нефти окружены водяной пленкой и поэтому контакта нефти со стенкой трубы не происходит. [9]
В некоторых случаях капли новой концентрированной полимерной фазы быстро переходят в стеклообразное состояние. При этом образуются дисперсии, состоящие из довольно правильных сферических частичек. [10]
Видно, что в отличие от случая подвешенной капли форма капли полностью сферическая. [11]
Все приведенные здесь формулы относятся к случаю идеально поляризуемой капли. В присутствии ионов ртути возникающие благодаря конвективному току изменения скачка потенциала в двойном слое частично выравниваются разрядом на поверхности ртути, что приводит к уменьшению седиментационного потенциала. Одновременно уменьшается и эффект: торможения движения. Из-за сложной зависимости между величиной предельного тока диффузии и углом 0 точный расчет, как и для аналогичного случая, разобранного в § 100, невозможен. [12]
Как и следовало ожидать по аналогии со случаем капли, значения числа Шервуда при Е ] 0 и Е 0 одинаковы, несмотря на существенное различие локальных диффузионных потоков как по максимальным значениям, так и по распределению по поверхности сферы. [13]
Поле течения (3.1), как и в случае капли, симметрично относительно плоскости 0 л / 2 и характеризуется двумя изолированными критическими точками г 1, 0 0иг 1 9я ( это точки отекания при Е 0 и на-текания при Е 0) и одной критической линией г - 1, 9 я / 2 ( это линия на. [14]
Каждый из возможных типов течения реализуется, как и в случае капли, при выполнении соответствующих соотношений а) - - г), приведенных в § 6 гл. [15]
Страницы: 1 2 3 4