Случай - сферическая аберрация
Cтраница 2
 |
Хроматическая аберрация. [16] |
Таким образом, если все частицы покидают точку объекта под одним углом, то частицы с высокими энергиями образуют изображение на большем расстоянии от предмета, чем частицы с низкой энергией ( рис. 74), и изображение будет терять четкость как в случае сферической аберрации. [17]
Из уравнений (5.212) и (5.215) очевидно, что для малых значений увеличения Ссо убывает с ростом абсолютной величины М, в то время как при больших М для Cct наблюдается обратная зависимость. Обычно, как и в случае сферической аберрации, эта тенденция сохраняется для всего диапазона изменения М, тогда СсоСсосо и Сс1Ссцмо), но можно сконструировать линзы с более сложной ( и полезной) зависимостью от увеличения. [18]
Частный случай круглых зрачков. Отметим прежде всего интересные результаты, полученные Пихтом ( 1925) в случае сферической аберрации 2 К. С другой стороны, Лансро предложил в 1947 г. любопытный метод вычисления, который можно представить схематически так. [19]
Третье условие для г0 следует из рассмотрения процесса восстановления, в котором сопряженный предмет должен как можно меньше искажать восстанавливаемый предмет. Если одно из изображений предмета сделано резким, то второе искажается удвоенными аберрациями, как это показано на рис. 11 для случая сферической аберрации. [20]
Задачи, которые встречаются на практике, заключены обычно между этими предельными случаями. Следовательно, весьма полезно узнать, как меняется строение пятна изображения в пределах от совершенного дифракционного пятна до пятна, определяемого геометрической оптикой, в частности для определения той максимальной величины аберраций, при которой качество изображения заметно не меняется. Этот вопрос впервые был изучен Редеем ( 1879) для случая сферической аберрации. Релей показал, что если волновая поверхность, создаваемая оптическим прибором, может быть заключена между двумя сферами, расположенными на расстоянии, равном приблизительно четверти длины волны, то изображение остается еще очень близким к изображению, даваемому совершенным оптическим прибором. Это и есть знаменитое правило Релея, пределы применимости которого будут изучены ниже. [21]
Из последнего выражения ясно, что в условиях малых аберраций дифракционным фокусом будет точка, для которой среднеквадратичная деформация фронта минимальна. При этом дифракционный фокус не только не совпадает с точкой гауссова изображения, но может лежать и в другой плоскости. Принято считать, что качество изображения удовлетворительно, если интенсивность Штреля D 0 8, что следует все из того же случая сферической аберрации третьего порядка, рассмотренного Рэлеем. [22]
Физическим значением диска хроматической аберрации в плоскости объекта, определяемого уравнения (5.199), является аберрационный объект конечных размеров, заменяющий идеальный точечный объект и усиленный идеальной линзой для получения аберрационного изображения. Заменяя точечный объект этим диском, мы преобразуем аберрацию линзы в аберрационный диск в плоскости объекта. Как и в случае сферической аберрации, этот подход дает возможность рассматривать предельные случаи нулевого и бесконечного увеличений. [23]
Это соотношение обеспечивает простой способ сравнения хроматической аберрации ускоряющих и замедляющих электростатических линз. Уравнение (5.285) показывает, что в случае U ( b) f / ( a) - коэффициент хроматической аберрации замедляющей линзы, как правило, больше, чем тот же коэффициент для ускоряющей линзы. Это соответствует рассуждениям в разд. Тем не менее, как и в случае сферической аберрации, это не исключает возможности существования замедляющей линзы с малой хроматической аберрацией при заданном увеличении. [24]
Страницы: 1 2