Cтраница 4
Однако согласно пе рвому закону Кирхгофа условие S / 0 для нулевой точки должно выполняться и в несимметричном режиме. При неравенстве токов это условие может быть выполнено лишь при каких-то других сдвигах LHO фазе между токами и равных им ( в случае активной нагрузки) сдвигах по фазе между фазными напряжениями, что приводит, как будет видно дальше, к нарушению равенства фазных напряжений. [46]
В каждый полупериод открыт один из вентилей, напряжение на нагрузке равно напряжению на половине вторичной обмотки трансформатора ын, а к другому вентилю приложено отрицательное напряжение ив - ( и ив) 2и и он заперт. На рис. 8 - 5 6 приведены кривые синусоидального напряжения и, напряжений на вентилях ывь в2 - и на нагрузке Ын, а также кривые токов нагрузки iH, вентилей i, t2 и источника питания i для случая активной нагрузки и идеальных вентилей и трансформатора. [47]
Рассмотренная реализация отвечает случаю, когда не задана активная нагрузка. Если она задана, то следует иметь такую проводимость неминимальной вещественной части, чтобы после выделения из нее параллельного активного сопротивления получился положительный вещественный остаток. Однако из выражения ( 8 - 93) видно, что остаточная проводимость Yr является суммой слагаемых, каждое из которых имеет нуль в начале координат или бесконечности ( или в начале координат и бесконечности), и, следовательно, является функцией минимальной вещественной части. Итак, заключаем, что обсуждаемый метод неприменим для случая активной нагрузки. [48]
В заключение настоящей главы обратим внимание еще на два обстоятельства. Во-первых, коммутационные потери возрастают с увеличением температуры полупроводниковой структуры диода в основном из-за роста времени жизни дырок в л-базе. Во-вторых, потери при обратном восстановлении в диодах возрастают, если характер нагрузки изменяется с активного на индуктивный. При индуктивном характере нагрузки в цепи диода напряжение источника опережает по фазе ток через диод, как это показано на рис, 2.23. Вследствие этого при одной и той же форме обратного тока через диод на этапе спада ( при tt) коммутационные потеря при индуктивном характере нагрузки возрастают из-за роста обратного напряжения на диоде до более высоких значений, чем в случае активной нагрузки. В действительности форма обратного тока через диод на этапе его спада при индуктивном характере нагрузки видоизменяется, а обратное напряжение на диоде может превысить напряжение источника из-за перенапряжений, возникающих в индуктивных элементах цепи. Коммутационные потери в диодах при этом также возрастают. [49]
Рассмотрим далее метод определения нелинейных искажений двухтактного каскада, работающего в режимах АВ или В. Определение нелинейных искажений, возникающих в цепи сетки, рассматривается далее. Ниже излагается метод расчета искажений, возникающих в анодных цепях ламп для случая активной анодной нагрузки. Реактивный характер нагрузки может значительно увеличить нелинейные искажения в режиме В. Количественный учет искажений при этом становится весьма сложным, поэтому ограничимся расчетом искажений для случая активной нагрузки и будем стремиться по возможности уменьшить реактивные сопротивления в анодной цепи; для этого необходимо, в частности, свести к минимуму магнитное рассеяние в выходном трансформаторе. [50]
Главной отличительной особенностью перенапряженного режима, по сравнению с недонапряженным, является большая величина сеточного тока. На рис. 119 изображено семейство идеализированных ( линеаризованных) анодных ламповых характеристик, большинство из которых снято при положительных напряжениях на сетке. Поэтому область характеристики, левее точки перегиба, называют областью перенапряженного режима, а правее точки перегиба - областью недонапряженного режима. Сама точка перегиба находится на границе двух режимов и поэтому является точкой критического режима. Соединив между собой точки перегиба разных статических характеристик ( точки а, б, в, г, д), получим линию критического режима. В это время в колебательном контуре нет падения напряжения и поэтому анодное напряжение равно напряжению источника Еа. Зависимость между г а и ей выражается динамической характеристикой, которая в случае активной нагрузки ( настроенного колебательного контура) имеет вид прямой линии АВ. [51]