Случай - обтекание
Cтраница 1
Случай обтекания, при котором наблюдаются описанные эффекты, называют режимом скользящего потока. [1]
Рассмотрим случай обтекания двух цилиндров, один из которых расположен выше по течению относительно другого. В определенных условиях цилиндр, расположенный ниже по течению, может испытывать колебания типа галопирования, вызванные турбулентной спутнои струей от первого цилиндра. На рис. 6.12 показана распорка между четырьмя параллельными проводами расщепленной фазы линии электропередачи. При установленных распорках именно участок провода между ними наиболее восприимчив к галопированию в спутнои струе, так как здесь провод имеет наибольшую свободу перемещений. [2]
Рассмотрим случай обтекания цилиндра при наличии циркуляции. [3]
Рассмотрим случай обтекания бесконечного клина струей с дозвуковой или звуковой скоростью на границе, когда критическая линия тока разветвляется в его вершине. Этот режим может реализоваться лишь при определенном ( заранее неизвестном) соотношении геометрических параметров. Задача решается в плоскости годографа численным методом [80], развитым применительно к проблеме профилирования сопла Лаваля. [4]
Рассмотрим случай обтекания плоской пластины при числе Прандтля, равном единице. [5]
Рассмотрим случай обтекания тонкого профиля с очень большими числами Маха ( М У 1); такое обтекание иногда называют гиперзвуковым. Будем продолжать считать газ однородным, отвлекаясь от тех сложных процессов, которые на самом деле возникают в гиперзвуковых потоках за счет высоких температур, образующихся, при торможении газа на поверхности тела и при прохождении сквозь поверхности сильных разрывов. [6]
Рассмотрим случай обтекания тонкого профиля с очень большими числами Маха ( МЭ 1); такое обтекание иногда называют гиперзвуковым. Будем продолжать считать газ однородным, отвлекаясь от тех сложных процессов, которые на самом деле возникают в гиперзвуковых потоках за счет высоких температур, образующихся при торможении газа на поверхности тела и при прохождении сквозь поверхности сильных разрывов. [7]
 |
Зависимость коэффициента подъемной силы Су. [8] |
Рассмотрим случай обтекания пластинки АС при больших числах Фруда, когда вызванная продольная скорость на свободной поверхности равна нулю. [9]
Рассмотрим случай обтекания тонкого профиля с очень большими числами Маха ( М Э 1); такое обтекание иногда называют гиперзвуковым. Будем продолжать, считать газ однородным, отвлекаясь от тех сложных процессов, которые на самом деле возникают в гиперзвуковых потоках за счет высоких температур, образующихся при торможении газа на поверхности тела и при прохождении сквозь поверхности сильных разрывов. [10]
Рассмотрим случай обтекания плоской пластины при числе Прандтля, равном единице. [11]
Рассмотрим случай обтекания плоской пористой стенки потоком жидкости ( газовая смесь) Для охлаждения пограничного слоя через пористую стенку подается газ-охладитель. [12]
Рассмотрим случай обтекания прямого круглого цилиндра. [13]
Рассмотрим случай обтекания твердого шара потоком вязкой жидкости, когда основным фактором, определяющим сопротивление, являются силы трения. [14]
В случае обтекания жидкостью проницаемой поверхности принимают, что касательные составляющие скорости на поверхности тела равны нулю. Хотя все еще не проведены точные экспериментальные исследования условий течения очень близко к пористой поверхности и невозможно сделать заключение о том, изменится ли допущение об отсутствии скольжения на стенке под влиянием различной структуры пористой поверхности, однако это условие представляется разумным. Составляющая скорости, нормальная к поверхности, равна скорости жидкости относительно поверхности. [15]
Страницы: 1 2 3 4