Случай - сильное магнитное поле
Cтраница 1
Случай сильного магнитного поля, когда необходимо производить усреднение по вращению частиц вокруг магнитных силовых линий, рассмат ривается в следующих параграфах. [1]
Поскольку в случае сильного магнитного поля энергетические уровни носителей тока имеют тенденцию собираться в виде отдельных узких энергетических полос, то на кривой поглощения следует ожидать появления осциллирующей структуры. Если бы не было расширения по энергии для движения по оси z, то спектр должен бы быть линейчатым. Вместо этого линии в спектре расплываются, порождая последовательность максимумов и минимумов. Следует ожидать, что этот эффект легче всего наблюдать в условиях прямых переходов, так как в случае непрямых переходов тонкая структура спектра энергий электронов в магнитном поле смазывается вследствие распределения импульсов среди фононов. [2]
Откажемся теперь от сделанного вначале упрощающего предположения и рассмотрим случай сильного магнитного поля. [3]
Используя в интеграле столкновений (61.6) выражения (61.9), (61.11), мы получим, что и в случае сильного магнитного поля частицы лишь конечное время могут находиться в области взаимодействия. [4]
Следует заметить, что в правой части уравнения (20.26) от соотношения между дополнительными энергиями и зависит появление либо аномального ( случай слабого магнитного поля), либо нормального ( случай сильного магнитного поля) эффекта Зеемана. [5]
 |
Спектры ЭПР атомарного водорода ( а и дейтерия б. [6] |
Энергия сверхтонкого взаимодействия в атомарном водороде настолько велика, что обычные методы определения константы СТВ и - фактора неприменимы, так как отождествление константы СТВ с расстоянием между линиями СТС ( расщеплением), а g - фактора с центром спектра ЭПР справедливо в случае сильного магнитного поля и не слишком большой величины константы СТВ. [7]
С точки зрения проблемы удержания плазмы наиболее интересным является вопрос о ее равновесии и устойчивости. В случае сильного магнитного поля этот вопрос можно исследовать с помощью уравнений гидродинамики, в которых давление, вообще говоря, следует считать неизотропным. Однако в тех случаях, когда плазма удерживается в равновесии в течение времени, большего времени столкновений, продольное и поперечное давление выравниваются, и поэтому при рассмотрении равновесия такой плазмы давление можно считать изотропным. Анизотропию давления в этом случае нужно было бы учитывать только при исследовании устойчивости, когда инкременты могут превышать частоту соударений. Но, как следует из работы [4], учет анизотропии возмущенного давления при изотропном равновесном давлении приводит только к улучшению условий устойчивости. Поэтому при рассмотрении устойчивости изотропной плазмы также можно пользоваться обычной гидродинамикой: полученные таким образом условия устойчивости обладают даже некоторым запасом. [8]
Выражение (20.47) получено для слабого магнитного поля, когца имеет место аномальный эффект Зеемана. Однако оно легко может быть обобщено на случай сильного магнитного поля. [9]
Доказать существование ожидаемого числа замкнутых траекторий движения заряженной частицы в магнитном поле на произвольной поверхности - по крайней мере в тех случаях, когда поле К достаточно сильное или когда метрика близка к метрике постоянной кривизны. Я полагаю, что здесь целесообразно воспользоваться непосредственно гиперболической теорией Морса, а не сводить задачу к неподвижным точкам симплектоморфизма. В случае достаточно сильного магнитного поля К эта гипотеза доказана: число замкнутых орбит не меньше 2д 2 на поверхности рода д, ср. [10]
Под действием внешнего намагничивающего поля происходит быстрое изменение ориентации магнитных моментов отдельных доменов или целых их групп. Это осуществляется прежде всего в тех доменах, которые намагничены в направлениях, наиболее близких к направлению вектора магнитной индукции. При усилении внешнего поля размеры областей, намагниченных вдоль этого поля, растут за счет уменьшения областей с другими ориентациями внутреннего магнитного поля. В случае достаточно сильного магнитного поля весь ферромагнитный образец оказывается однородно намагниченным до насыщения. [11]
Оценить снизу число замкнутых орбит движения заряженной частицы в магнитном поле, ортогональном поверхности, вдоль которой частицы движутся. Предположительно в общем положении число периодических орбит. В случае достаточно сильного магнитного поля эта гипотеза доказана, ср. [12]
Страницы: 1