Cтраница 2
В случае чистого рассеяния доказательство проходит даже в более простой форме, так как нечетные инварианты столкновений отсутствуют. Однако рассуждения теряют силу, когда спектр L содержит точки на положительной полуоси; при этом можно лишь сказать, что если деление описывается вполне непрерывным оператором, то ( согласно обобщенной теореме Вейля [3]) невещественные собственные значения образуют дискретное множество. [16]
В случае чистого рассеяния между асимптотиками решений для бесконечной и полубесконечной сред существует простая связь, до сих пор, по-видимому, не отмечавшаяся. Как будет показано в § 6.1, аналогичная связь существует и при рассеянии в частотах линий. [17]
В случае рассеяния света это заметно влияет на поляризацию. [18]
В случае рассеяния электронов на средних и тяжелых ядрах такое приближение является хорошим, и ф-лой, обратной ф-ле ( За), с успехом пользуются для определения параметров распределения плотности заряда в ядре. При рассеянии электрона высокой энергии на нуклоне пренебрегать релятивистскими эффектами нельзя, и ф-лы ( За), ( 36) имеют смысл только в спец. [19]
В случае рассеяния нейтронов на протонах в состоянии с антипараллельными спинами ( синглетное рассеяние) длина рассеяния отрицательна as - 2 5 - 10 - 12 см. В синглетном со-стоянии нейтрон и протон не образуют связанной системы. [20]
В случае однородного рассеяния яркость неба не зависит от азимута, и, следовательно, изофоты должны иметь форму окружностей с центрами в зените. [21]
В случае рассеяния нейтронов на протонах в состоянии с антипараллельными спинами ( синглетное рассеяние) длина рассеяния отрицательна as - 2 5 - 10 - 12 см. В синглетном состоянии нейтрон и протон не образуют связанной системы. [22]
В случае электромагнитного рассеяния твисторные вычисления согласуются со стандартными результатами для простых процессов ( например, для комптоновского и меллеровского рассеяния), но общая теория, связывающая явно твисторный подход с обычными правилами Фейнмана, пока не создана. [23]
В случае рассеяния часшц, лежащих вне массовой поверхности, второе неравенство обеспечивает существование особенности выше померенного по-дюса. [24]
В случае взаимного рассеяния нуклонов ( протонов и нейтронов) последний член ( 140 12) отсутствует. [25]
В случае рассеяния бесспиновых частиц достаточно было одной функции преобразования ( бср 11т) - шаровой функции. От этого представления уже можно перейти к представлению углов и, воспользовавшись общими формулами для сечений ( 23 8), получить угловые распределения и другие характеристики. [26]
В случае рассеяния нуклонов N N-N Ne f - канале имеется также обширный нефизический разрез, вызванный тем, что массы внешних частиц велики по сравнению с массами внутренних частиц. Внутренними частицами, которые существенны для взаимодействия нуклонов, являются пионы, / ( - мезоны и резонансы де-куплета А. [27]
В случае чистого рассеяния излучения в облачном слое ( Х1, А 0) формула ( 81) сильно упрощается. [28]
В случае рассеяния носителей заряда на тепловых колебаниях атомов решетки за эффективное сечение рассеяния принимается площадь сечения той области, которую может занимать колеблющийся атом. [29]
В случае рассеяния коротковолновых фононов следует учитывать, что примесный атом имеет отличные от основных атомов амплитуды колебаний при тех же частотах. Расчет этой зависимости при известном спектре фононов возможен только с использованием ЭВМ. Существенно, что при любой зависимости тдеф ( со) эта величина, если не учитывать ангармонизма, не зависит от температуры. [30]