Cтраница 1
Случай сосредоточенной силы, приложенной в центре пластинки, был исследован А. [1]
Рассмотрим случай сосредоточенных сил. [2]
На рис. 11 в случае сосредоточенной силы в центре представлен график зависимости % от s, при которых наступает отрыв. Область S соответствует безотрывному состоянию плиты. В области S - - решение непригодно. Сами кривые соответствуют условию, когда плита только начинает отрываться. Причем, для 0 % 5 с увеличением относительной гибкости плиты наблюдается отрыв краев плиты. Начиная с х 5, отрыв фиксируется в центральной зоне только для жестких плит. При увеличении х Ю отрыв происходит и для гибких плит, но зона отрыва при этом смещается к краю плиты. [3]
При с 0 мы приходим к случаю сосредоточенной силы. В случае загружения площади квадрата и X v вместо с следует ввести 0 57 и ( стр. [4]
Если сравнить этот момент с максимальным изгибающим моментом в случае сосредоточенной силы, приложенной рн а конце балки, то увидим, что максимальный изгибающий момент при равномерно распределенной нагрузке в два раза меньше, чем в случае сосредоточенной силы. [5]
Сравнивая это значение Mmax с найденным в примере 23.1 для случая сосредоточенной силы, приложенной в середине балки, приходим к следующему выводу: в случае равномерно распределенной нагрузки максимальный изгибающий момент в два раза меньше, чем при действии сосредоточенной силы той же величины. [6]
Сравнивая это значение Мтах с найденным в примере 23.1 для случая сосредоточенной силы, приложенной в середине балки, приходим к следующему выводу: в случае равномерно распределенной нагрузки максимальный изгибающий момент в два раза меньше, чем при действии сосредоточенной силы той же величины. [7]
Представление (2.4) вытекает из формулы Буссинеска, определяющей осадку для случая сосредоточенной силы, и принципа наложения ( суперпозиции) нагрузки, справедливого в линейных задачах. [8]
К, L, M, N), выписанные в (2.12) и (2.13) и являющиеся решениями в случае сосредоточенной силы и сосредоточенного момента для бесконечной балки. [9]
Если сравнить этот момент с максимальным изгибающим моментом в случае сосредоточенной силы, приложенной рн а конце балки, то увидим, что максимальный изгибающий момент при равномерно распределенной нагрузке в два раза меньше, чем в случае сосредоточенной силы. [10]
Из сравнения этой формулы с формулой ( 169) для максимального изгибающего момента в случае сосредоточенной нагрузки, приложенной посредине балки, видно, что в случае равномерно распределенной нагрузки максимальный изгибающий момент в два раза меньше, чем для случая сосредоточенной силы той же величины. [11]
Формула эта совершенно точна для а20, с возрастанием а2 возрастает и погрешность. В случае сосредоточенной силы посредине погрешность ни в коем случае не превосходит 1 5 %, для малых же значений а2 она весьма мала. [12]
Поскольку эта мощность определяется только мнимой частью в выражении нормального смещения ( совпадающая по фазе с нагрузкой часть скоростей точек ее приложения), то бесконечный интеграл в (3.7) не вносит никакого вклада в эти величины. В случае сосредоточенной силы именно данный интеграл обеспечивает обращение в бесконечность смещения ( скорости) в точке приложения силы. Это обусловливает обращение в бесконечность мгновенной мощности, развиваемой сосредоточенной силой при возбуждении полупространства, в то время как средняя за период мощность остается ограниченной. [13]
Комплексные потенциалы для случая сосредоточенной силы и момента даны на стр. [14]
К таким же приблизительно выводам можно прийти и в случае сосредоточенной силы. [15]