Cтраница 2
Рассмотрим лишь случай столкновения а-частицы с тяжелым ядром, которое можно считать неподвижным. При таких условиях а-частица описывает гиперболу MN ( рис. 42) с асимптотами МО и ON и фокусом F, в котором находится рассеивающее ядро. Асимптоте МО соответствует траектория частицы до столкновения, ON - после столкновения. Длина перпендикуляра FH, опущенного из фокуса F на асимптоту МО, называется прицельным расстоянием или параметром удара. [16]
Переходя от случая столкновений атомов к столкновениям молекул, отметим, что теория неадиабатических переходов для этих случаев нуждается в изменении в следующих двух пунктах. Во-первых, траектория относительного движения ядер в области неадиабатического взаимодействия может быть, вообще говоря, произвольным образом ориентирована относительно линии пересечения или квазипересечения поверхностей. Во-вторых, при одном столкновении изображающая точка пересекает область неадиабатического взаимодействия не дважды, как это имеет место в случае атомных столкновений, а, вообще говоря, несколько раз, и каждый раз траектория ориентирована по-новому относительно линии пересечения поверхностей. Это обстоятельство не позволяет простым образом выразить вероятность неадиабатйческого перехода при одном столкновении 53 через вероятности Р неадиабатического перехода при одном прохождении изображающей точки через область неадиабатической связи. [17]
В таком случае столкновения по-прежнему не влияют на движение ионов, но распределение электронов можно считать больцмановским и при наличии потенциальных ям. [18]
В этом случае столкновения первичных электронов с ядрами редки; в основном потери энергии и импульса определяются столкновениями с электронами. Следовательно, в области малых энергий, где основную роль играют электрон-электронные взаимодействия, излучение при торможении падающих частиц определяется коллективным взаимодействием электронов. При больших энергиях и особенно для тяже чых мишеней выход рентгеновского излучения, по-видимому, обусловлен отклонением электронов в кулоновском поле ядра. При столкновении электрона с ядром дипольное излучение возможно, и поэтому роль этих столкновений будет доминирующей. Мы проделаем простой нерелятивистский расчет, учитывающий только поперечное ускорение, который передает, однако, существенные физические черты этого процесса. [19]
Особого рассмотрения требует случай столкновения двух одинаковых частиц. Тождественность частиц приводит в квантовой механике к появлению своеобразного обменного взаимодействия между ними. [20]
Следует рассмотреть только случаи столкновения судов, которые могут произойти в портах, а также толчки о пристань; многократность таких событий достаточно значительна для того, чтобы было признано необходимым предусматривать меры, позволяющие ограничивать их последствия. Помимо этого, принято, что Классификационное Общество в своем законодательстве принимает во внимание только подобную опасность и предписывает, если это необходимо, соответствующие меры защиты. [21]
Коснемся теперь кратко случая пеупругих столкновений, приводящих к возбуждению уровней энергии, связанных с внутренними степенями свободы молекул. [22]
Например, в случае столкновений процесс состоит в том, что падающая частица изменяет направление движения и выбывает из движения в заданном направлении. В случае движения нейтрона, движущегося в пространстве с ядрами урана, процесс состоит в том, что нейтрон поглощается одним из атомов. В обоих случаях расчетной, или измеряемой, величиной является вероятность события при прохождении падающей частицей пути dx, а вычисляемой по этим данным величиной является поперечное сечение ст, которое, конечно, в дальнейших расчетах и рассуждениях может быть использовано как первоначально данная величина. [23]
Оценим / s для случая столкновений с атомами кислорода, являющегося основным буферным газом в диссоциированных парах окислов металлов. [24]
Примените полученный результат к случаю столкновения протона, импульс которого равен отношению энергии покоя протона к скорости света с, с неподвижным электроном. [25]
Совсем другое дело в случае столкновения между разнородными парами, так как такие соударения действительно вызывают передачу компоненты количества движения от частиц одного рода к другим. [26]
Рассмотрим интеграл столкновений (41.3) для случая столкновений электронов с ионами. При этом используем тот факт, что средняя тепловая скорость электронов значительно превышает ионную. Кроме того, будем считать, что относительная скорость электронов и ионов и ие - tt4 мала по сравнению со средней тепловой скоростью электронов. [27]
Рост молекулярной цепи прекращается в случае столкновения двух свободных радикалов или присоединения различных соединений, являющихся, например, примесями мономеров. [28]
Возможен также обрыв цепи в случае столкновения двух растущих цепей. [29]
Более того, во многих случаях столкновения частиц между собой играют менее важную роль. Так, при наличии электрического поля столкновения электронов друг с другом не могут уменьшить их суммарный импульс, а способны лишь перераспределить его между собой; так что если бы существовали только эти столкновения, электропроводность материала была бы бесконечна. [30]